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 est un ellipsoïde; mais 1= - est variable à cause du dénominateur n, de 

 là une déformation de l'ellipsoïde. Cette déformation, très faible il est 

 vrai, serait cependant sensible à des expériences bien faites. Nous verrons 

 qu'elle n'existe pas. 



» 3. Système de M. Sarrau. -- Au contraire, partons des équations de 

 M. Sarrau complétées par les termes de Briot, savoir (' ) : 



et substituons dans ces équations les valeurs 



E = LsinP, ïi==MsinP, 'C = NsinP, 



T est la période vibratoire; ot, p, y les cosinus directeurs de l'onde plane. 

 Nous obtenons ainsi trois équations, dont la première est 



^À + G.)L==^[L-*(«L*.pM + ïN)]. 



» Le même résultat aurait été obtenu par les équations de M. Sarrau, 

 en supprimant dans les équations (2) les termes en E, n, ï, de Briot, et 

 remplaçant A, B, C respectivement par 



A' = A-£g, B' = B--^H, c=c-^k. 



» Les quantités A', B', C ne dépendent que de la période vibratoire T 

 et nullement des cosinus directeurs <x, [3, y du plan d'onde. Donc la sur- 

 face de l'onde change seulement quand on passe d'une radiation à une 

 autre, mais les lois de la double réfraction monochromatique ne sont nul- 

 lement altérées par les termes de Briot, savoir : 



» i° Absence de vibrations longitudinales. 



» 2 Deux vibrations quasi transversales dont les vitesses de propaga- 



(>) Les notations sont celles de M. Poincaré (Théorie de la lumière); A, B, C, G, 

 H, K sont des constantes. 



