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sion négligée clans ma précédente Note. J'expliquerai ensuite pourquoi 

 ces deux restrictions ne sont pas nécessaires à la conclusion. Les équa- 

 tions qui régissent les vibrations simultanées de l'éther et de la matière 

 pondérale sont 



(0 



?dï = A* - S -+-«(*.- S). 



de , , . 



— ■4-6(^-71), 



d^ y ,y g V 



d- 1] 

 I dK 



?dF 



d-r n 



= Al 



de 



7k 



°tf, - 0- 



?i dt- 







» Une intégrale particulière de ces équations est donnée par les for- 

 mules 



E = LsinP, ^--^L.sinP, 



(2) J7i=.MsinP, n, = M, sinP, P 

 Ç = NsinP, -, = N,sinP, 



fax-+- Pj+ Y5 t 



~t~ ~ T 



» Elle représente un mouvement vibratoire de période T, qui se pro- 

 page par ondes planes, dont les cosinus directeurs sont oc, [ï, y. En portant 

 ces valeurs dans les équations (1), on obtient deux groupes de trois équa- 

 tions. J'écris seulement celles qui proviennent de la première ligne des 

 équations (1), savoir 



(3) -^pL = -^-[L — a(aL + pM + Y N)]+flr(L, - L), 



(4) -^p.L^aCL-L,). 



» Je porte dans l'équation (3) la valeur de I,, tirée de l'équation (4); 

 puis, dans l'équation obtenue, j'isole le terme en -p- Il vient 



4-- 



(5) - ^ 



ap t 



T i 



4it 



L = - y [L - oc(aL + fi M -f- y N)]. 



» La deuxième et la troisième ligne des équations (i) donnent de même 



temps; Ç, tj, Ç l'élongation de la molécule d'ëther; £,, t,,, t, celle de la molécule pon- 

 dérale au point x, y, z; a, b, c sont des constantes. 



A=: 



dx* 



e)y- a-s" 



6>£ ()r) dÇ 



dz- ()>■ f)s 



