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» Soient 



p la pression du fluide; 



v son volume spécifique; 



R son pouvoir inducteur spécifique: 



F l'intensité du champ. 



» Supposons que les forces extérieures (autres que celles qui sont dues 

 à l'action du champ) se réduisent à la pesanteur; les équations de Helm- 

 holtz s'écriront 



» Il suit de là que 



^dJL-gzd 



doit être une différentielle exacte. Cette différentielle doit être considérée 

 comme nulle dans l'intérieur d'un même fluide et si la température est 



constante. En effet, un liquide est incompressible et, par conséquent, - 

 et K sont des constantes, car K. ne peut dépendre que de v. 



» S'il s'agit d'un gaz, - peut être regardé comme nul, et K étant sensible- 

 ment égal au pouvoir inducteur du vide peut être regardé comme con- 

 stant. 



» Mais si l'on a plusieurs fluides chimiquement différents, notre diffé- 

 rentielle sera, au contraire, très grande dans la couche de passage qui les 

 sépare. Cela nous permet d'écrire l'équation de la surface de séparation 

 de deux fluides diélectriques quelconques. 



» Soient v , et r, les volumes spécifiques des deux fluides, K, et R 2 leurs 

 pouvoirs inducteurs. 



» La force électrique F n'est pas continue et subit un saut brusque quand 

 on franchit la surface de séparation. Soient N, la composante normale etT, 

 la composante tangentielle de cette force dans le voisinage de la surface 

 de séparation et dans le premier fluide. Soient N 2 et T. les mêmes compo- 

 santes dans le voisinage de la surface de séparation et dans le second 

 fluide. On aura, d'après la théorie classique des diélectriques. 



Ï\ = T., R,N. = R„N.,. 



