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cette expression prise dans tout l'espace est nulle, on obtiendra, par la 

 méthode de Lagrange, des équations identiques à celles qu'a données 

 M. Glazebrook, et qu'on déduit de la théorie de M. Sarrau. La considéra- 

 tion de ces équations seules n'aurait pas permis d'identifier le vecteur de 

 M. Glazebrook plutôt avec le moment électromagnétique qu'avec la force 

 électrique par exemple, puisque ces équations ne sont pas modifiées quand 

 on différencie un nombre quelconque de fois par rapport au temps. 



» 2° On peut introduire un autre vecteur X, id>, S, que Maxwell n'a pas 

 considéré et cpie je définirai par les équations 



dans lesquelles le sens de rotation positif est celui qu'adopte Maxwell. 

 » L'expression de l'énergie devient 



v>2— 8* [Kl \djr dz ! ^ K,\ dz 



i 



8^ 



dx I K 3 \ dx ôy 

 fdS 



V. I — 77- ) ■+- <J- 



(Il 



l'expression qu'avait donnée Mac Cullagh en fonction des composantes de 

 l'élongation est identique à celle-là, sauf, bien entendu, la signification 

 physique des constantes. On pourrait également en déduire les équations 

 de Lamé. Ainsi, la force magnétique ne correspond pas, comme on le dit 

 souvent, au vecteur de Mac Cullagh, mais à la dérivée de ce vecteur par 

 rapport au temps. 



« On remarquera que l'énergie magnétique, que Maxwell considérait 

 comme cinétique, correspond à l'énergie cinétique de Mac Cullagh; elle 

 correspond, au contraire, à l'énergie potentielle dans la théorie de 

 Sir William Thomson et de M. Glazebrook, dans lesquelles la vibration 

 est perpendiculaire au plan de polarisation. Toutefois, on peut faire un 

 rapprochement entre les idées de Fresnel et celles de Maxwell. Pour l'un, 

 la force électrique est fonction linéaire des composantes du déplacement 

 électrique; pour l'autre, la force élastique est fonction linéaire des corn- 



