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 sont les trois composantes de la pression qui s'exerce sur un élément de 

 surface rfto orienté perpendiculairement à l'axe des x. Ce sont, en réalité, 

 les trois composantes de la pression qui s'exerce sur un élément de surface 

 qui, avant la déformation, avait pour aire do, et était perpendiculaire à l'axe 

 des x. Cet élément, quand la déformation a eu lieu, ne conserve pas son 

 aire et son orientation, et ses projections sur les trois axes deviennent (en 

 négligeant, bien entendu, les carrés de l, •/), '() 



(/u(i + m' -4- Q, — dtù\' , — dt 



coE: 



Si donc nous appelons 



¥ xx du, P VJ ,rAo, P za! d< 



or 



les trois composantes de la pression qui s'exerce sur un élément qui, après 

 la déformation, se trouve avoir pour aire du, et être orienté normalement 

 à l'axe des x, on devra avoir 



m - = - p„(i h- „;+£) + p^+p«ç;. 



(') 



(g = -p rœ (i + v,;+Q + p y ^;+p^: 



et non pas ^7- = — P*.,. 



» Il est aisé de calculer les valeurs de -wr, -r-r, ... et celles de P xx , 



'l-.r <<', , 

 P 



» On voit alors que les conditions (i) sont remplies en négligeant les 

 carrés des ç, et que l'on a 



P — P 



» L'objection de M. Brillouin se trouve ainsi écartée. J'ai cependant un 

 mot à ajouter : M. Brillouin fait observer que les termes additionnels que 

 j'introduis devraient exercer une influence sur la stabilité de l'équilibre, 

 et que cependant ils disparaissent des équations définitives du mouvement. 

 Cela n'est pas tout à fait exact. La condition nécessaire et suffisante de la 

 stabilité n'est pas que la forme quadratique W 2 soit définie et négative. Il 

 faut, en effet, dans la recherche de cette condition, tenir compte du tra- 

 vail des pressions extérieures; on voit ainsi que, au moins pour les corps 

 isotropes, nos termes additionnels ne doivent pas intervenir. » 



