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grandissent très vite pour peu qu'augmente le rapprochement mutuel de celles-ci, 

 comme il arrivera sans cesse pour un grand nombre d'entre elles, si seulement les vi- 

 brations calorifiques s'amplifient, sans même que les situations moyennes changent. 



» Considérons, en particulier, à température constante, le cas des liquides soit fixes, 

 soit peu volatils, pour lesquels il existe un état où, la densité p étant notable, la pres- 

 sion p comprend une somme d'attractions (exercées aux distances intermoléculaires les 

 moins petites) égale à celle des répulsions et, par conséquent, s'annule. Alors quand, à 

 partir de cet état, la densité p croit, la pression due aux actions intermoléculaires 

 exercées aux distances /• où il y avait déjà de telles actions avant cet accroissement 

 de p, varie, dans tous ses termes correspondant aux diverses valeurs de r, proportion- 

 nellement à une même fonction de la densité p (à raison surtout du nombre des ac- 

 tions élémentaires à travers chaque élément plan, nombre qui grandit comme le carré 

 de la densité), et elle reste nulle'. Mais il s'y ajoute les fortes répulsions s'exerçant 

 entre les molé # cules venues à des dislances moindres que les précédentes distances 

 ininima de l'état où p s'annulait; et de là résulte sans doute l'énergique pression que 

 l'on observe alors, à laquelle est due la quasi-incompressibilité des liquides. 



» Les changements arbitraires de forme d'un fluide, produits avec une lenteur suf- 

 fisante, qui n'altéreront pas la densité, ne feront donc naître dans le fluide aucune 

 résistance sensible, capable de s'opposer à leur continuation ou de les maintenir entre 

 certaines limites. Aussi ces déformations pourront-elles, sans que leur cause devienne 

 sensible, atteindre des valeurs quelconques; et, en particulier, le fluide se moulera 

 parfaitement sur tout solide, qui le touchera si légèrement que ce soit. Ce phénomène 

 de déformation illimitée s'appelle écoulement; et la propriété qu'ont les corps dont il 

 s'agit de le présenter, c'est-à-dire de couler, sous des efforts tellement faibles qu'ils 

 échappent à nos mesures, est précisément celle qu'on appelle fluidité, et qui leur a 

 fait donner le nom de fluide. Elle est, en effet, plus apparente que leur isotropie per- 

 sistante ou continue, dont, au fond, elle dérive. 



» La viscosité consiste essentiellement en ce que la pression p puisse recevoir des 

 valeurs négatives, ou, le corps, exercer des tractions. Donc, dans les fluides non vis- 

 queux, comme l'eau, l'air, etc., elle ne descendra jamais au-dessous de zéro d'une ma- 

 nière appréciable; et une condition nécessaire de non-rupture, ou de conservation de 

 la continuité apparente de la matière, y sera p~> o. Cette inégalité tiendra lieu, poul- 

 ies fluides dont il s'agit, de celle qui, dans la théorie de la résistance des solides, 

 astreint les dilatations linéaires à ne dépasser nulle part une certaine limite positive 

 d'élasticité. 



» Toujours à l'état élastique, l'énergie interne U d'une particule fluide par unité de 

 masse ne pourra également dépendre, à une température donnée t, que de l'espace 

 total occupé par sa matière et d'après l'étendue duquel se rangent ses molécules : ce 

 sera donc, comme p, une certaine fonction des deux seules variables p, t; et l'on aura 

 ainsi, pour chaque fluide à l'état d'équilibre interne, deux certaines équations carac- 

 téristiques 



(p, U) = des fonctions de p et de -. 



» Il est clair que ces lois simples d'état élastique, dont je viens de parler, ne s'ob- 

 serveront généralement plus dans les fluides en mouvement doués de viscosité. Même 



