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dans ceux qui le seront le moins ou ne le seront pas d'une manière appréciable, comme 

 l'eau et les gaz, les groupes moléculaires n'auront pas le temps, si les déformations 

 d'ensemble de la particule considérée sont rapides, d'atteindre tout à fait, à chaque 

 instant, leur disposition interne appropriée à la disposition actuelle des centres de ces 

 groupes, et qui constituerait leur forme permanente si cette disposition persistait. 

 Seulement, les écarts qu'il y aura entre la configuration moléculaire effective de la 

 particule et sa configuration isotrope ou élastique, seront assez faibles pour ne modi- 

 fier d'ordinaire les pressions que de petites fractions de leurs valeurs, et, vu d'ail- 

 leurs l'extrême rapidité avec laquelle ils s'évanouiraient si les déformations d'ensemble 

 de la particule venaient à s'arrêter, ils ne dépendront à fort peu près que du mouve- 

 ment actuel, caractérisé par les vitesses, non des mouvements antérieurs, définis jus- 

 qu'à un certain point par les dérivées de divers ordres des vitesses par rapport au 

 temps, et dont les effets sur l'état statique interne des groupes moléculaires se seront 

 déjà effacés. 



» Donc, étant donnée ïn outre l'isotropie du lluide dans son état élastique, consi- 

 déré comme état primitif ou état type relativement à son état vrai, les parties non 

 élastiques des pressions, celles qu'ajoutent à la pression élastique ou primitive, uni- 

 forme et normale, les écarts de configuration interne dus au mouvement, se trouveront 

 à fort peu près pareilles dans deux particules fluides de même nature, prises tant à 

 une même densité qu'à une même température, et subissant actuellement durant un 

 temps très court le même ensemble de déformations rapportées à l'unité du temps, 

 quelle qu'en soit l'orientation. Les composantes tangentielles de ces parties non élas- 

 tiques des pressions sont, à proprement parler, les forces auxquelles ou a donné le 

 nom de frottement intérieur du fluide. Il nous sera facile, un peu plus loin, du moins 

 dans le cas de déformations bien continues, de les évaluer, ainsi que les parties analo- 

 gues des composantes normales des pressions. 



» Il est clair que, de même, l'énergie interne U, également fonction de la tempéra- 

 ture et de l'état statique vrai des groupes moléculaires, deviendra, elle aussi, fonction 

 des vitesses de déformation de la particule, auxquelles se trouvent liés les écarts de 

 l'état interne réel d'avec l'état élastique. » 



THERMOCHIMIE. — Sur la chaleur de combustion et de formation 

 des corps chlorés; par MM. Bertiielot et Matigno.v. 



La chaleur de combustion de tous les corps hydrocarbonés, fixes, vola- 

 tils ou gazeux, peut être déterminée avec une très grande précision dans 

 la bombe calorimétrique, et cette méthode comprend à la fois et sans com- 

 plication aucune les composés où le carbone est associé à l'hydrogène, à 

 l'oxygène et à l'azote, les combustions étant totales et la mesure presque 

 instantanée. L'un de nous a montré comment cette méthode est également 

 applicable aux composés sulfurés et comment on peut réaliser un état fi- 

 nal complètement défini, reposant uniquement sur la formation de corps 



