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chaque demi-ondulation aurait cette longueur; mais clic est évidemmenl 

 dans la confusion établie entre l'itiiuinescencc entière cheminant le Ions 

 du tuyau et les ondes sonores successives, beaucoup plus courtes, qui la 

 sillonnent, auxquelles seules conviennent le ralentissement et le coeffi- 

 cient d'extinction calculés. Ceux-ci, en effet, d'après les formules théo- 

 riques, sont, l'un, c'est-à-dire le ralentissement, en raison directe, et, 

 l'autre, le coefficient d'extinction, en raison inverse, de la racine carrée de 

 la durée de vibration ou de la racine carrée delà longueur d'onde; et ils 

 deviendraient, par suite, le premier, bien plus sensible, mais, le second, 

 bien plus faible, si on les évaluait pour des ondes aussi longues que l'in- 

 tumescence entière, à laquelle MM. Yiolle et Vauthier ont effectivement 

 reconnu beaucoup plus de longévité ou de persistance qu'aux sons acces- 

 soires qui l'accompagnent au début. 



» II. Ainsi, les désaccords soni plus apparents que réels, malgré la 



portée restreinte OU le défaut de généralité des formules. Néanmoins, il y 



avait é\ idemment lieu de reprendre le problème au point de vue théorique, 

 en attribuant aux condensations et aux vitesses successivement produites 

 sur une même section quelconque, des expressions non plus pendulaires 

 par rapport au temps, mais affectées d'une fonction arbitraire, propre à 

 représenter les diverses successions possibles de pressions ou de déplace- 

 ments directement réalisables près de l'entrée du tuyau. Tel est l'objet du 

 Mémoire résumé ici ('). 



» Une question assez analogue d'ondes liquides, mais plus simple, celle 

 de l'extinction graduelle (l'une intumescence, d'une onde solitaire par 

 exemple, le long d'un canal, par les frottements produits surtout près du 

 fond et des bonis, pouvait suggérer la méthode à suivre; je l'avais traitée 

 au § Il < n' ' '.) à 19) d'un Compléments ma Théorie des eaux courantes, publié 

 en octobre 1878 dans le Journal de Mathématiques pures et appliquées (t. I\ : 

 roir les p. 3 \~ à 366). Là aussi, les principales résistâmes au mouvement 

 sont localisées dans une mince couche contiguë aux parois, où les vitesses 

 varient très rapidement, sur une épaisseur insensible, depuis la valeur 

 zéro maintenue constamment sur la face extérieure, jusqu'aux valeurs 

 complètes relatives à l'intérieur de la masse fluide et réalisées déjà sur 

 l'autre face de la couche, valeurs pouvant être une fonction arbitraire 

 donnée du temps. Les vitesses et les frottements, dans l'épaisseur de cette 



(') Sa longueur ne permettant pas de l'insérer aux Comptes rendus, il paraîtra 

 prochainement dans le Journal de Physique théorique et appliquée 



