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r;irré du diamètre du tuyau égale environ o,oooo4 (les unités de longueur 

 et de temps étant le mètre et la seconde); en sorte qu'on peut, du coeffi- 

 cient d'extinction directement mesurable, déduire le ralentissement. 



» III. La condensation moyenne y du gaz, à l'époque / et sur la section 

 normale t, à contour y, dont x désigne l'abscisse, se lrou\e le-ie, dans ses 

 variations successives, par l'équation aux dérivées partielles, du premier 

 ordre en t. 



'/■/ '<■; d V m + \ b, d<a(x — at) 



(l) 



';■ '/■■ d V m + i , . . 



l*ï\/ïjr"?(*-a« + P , )*] = o, 



où a esl la vitesse du son à l'air libre, pi x — at ) l'expression de y à une 

 première approximation, m le rapport (i,4) des deux capacités calori- 

 fiques du gaz, p la densité primitive de celui-ci, s, un coefficient d'impar- 

 faite fluidité autre que celui, ;, de frottement intérieur, enfin, y., l'expres- 

 sion 



: A = \/l + (v^ - j=) \Jjc = °'° o58 environ > 



k, C désignant le coefficienl de conductibilité du gaz et sa capacité calori- 

 fique à volume constant. 



» Dès que l'onde a effectué un trajet suffisant pour s'être passablement 

 affaiblie, la quantité entre parenthèses de i i > devient réductible à son der- 

 nier terme, en y.. 



» Si, alors, on appelle ;, la valeur de x — at = 1 qui correspond au 

 maximum de l'expression actuelle o( : i de y, le maximum de y (sommet, en 

 quelque sorte, de l'onde) se propage avec une vitesse co moindre que a de 

 la quantité 



et il décroît actuellement, le lony d'un chemin t , comme l'exponentielle 

 e~ mx , où le coefficient d'extinction m aurait la valeur 



» Quand l'intumescence, ou, du moins, sa partie antérieure comprise 



