1 ' N - ,l, - |n - "1 — '^ i. iuées de cette quantité calculée ï,, donne- 



, ""' ,es v »'eo«« I le Y, qui ser rapportées à une base recti 



liSnadu m iphique, el former I ,,|„- parabolique 



1 K 



mi 



s ' ' mI "' ■ • '• ' nde è( belle soin, il n'esl pu difficile 



d'obtenir la valeur du • i. K 



l '"'" i, K si constante; mais, en théorie, 



doil din quand \ augmente, 



K a b\. 



ourbe monl a tout cas fournira les valeurs de a el 



de 6. Par des pi simples, on corrigera aussi la posi- 



iphique de la tangente pour obtenir la position » paie. 



lyanl la val< toutes les constantes, on calculera la température 



absol I « bullition I iquc valeur de /' observée, d'après la for- 



le 



i K K 



déterminé les constantes pour une vingtaine >\<- substances très 



volatiles; li Li uples que i<- >\ e ici suffiront pour 



démontrer que li loi : I im-< les observations. 



Il faui .,i de d< ■ Iditionnelles el systématiques, 



-m des composés horai . el depuis les basses pressions jusqu'au 



point ■ li mi point est i rès importante. 



létcrminal on théorique de ces constantes sera donnée dans une 

 autr» \ montrerai que la température critique est fournie, en gé- 



I. par la ic fonction que les points d'ébullitiou ordinaires ; que 



stantes -, k . k sont des fonctions linéaires de 8, el <l «■m 



d'inertie des atomes, el qu'enfin la constante K, •> une valeur égale à > K. 

 à peu près, indépendante de l'influence de la forme atomique. l>:ni-> les 

 mêmes conditions, les valeurs de Ç, seraient toutes égales, déterminant 

 un eéro absolu de pression el de température, qui, d'après les détermina- 

 tions plu tes, doit se trouver entre — 1,2 el i, 3 au lieu de i ,4 • 

 suivant l'énom 



