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 constante est, dans les limites ci-dessus, sensiblement égale à / — i réduit 

 en arc. 



» Mais si ^ < / — I , alors (R) n'est plus égal à R/, mais à R (i + h). 



» Puisque ^ est très-petit par hypothèse, comme/ — i est d'autre part très- 

 petit iui-iiième, puisqu'il s'agit de gaz ou de vapeurs, fussent-elles métal- 

 liques, nous pourrons traiter l — i -h h comme une quantité très-petite, et 

 alors, en différentiant le logarithme de l'équation (i), il vient 



dlR) dz , rfi'R) 



-rirr -\ = o ou «z = -^ tausr s. 



(R) tangz (R) » 



Mais 



rf(R) _ R (, + /,) _ R/ 



(R) (R) 



= 1 + /? - /, 



puisque R et (R) ne diffèrent que très-peu. On aura donc, en écrivant /3 

 pour z, 



d(j = (i + // — /)tangp, 



p = arc sin — -^- (j3 + i + A — /) tangp, 



et finalement 



p = arc sin-— -|- Atangp. 



» Ainsi, dans ce cas, les mesures du P. Secchi nous feraient connaître 

 non plus l'indice de la couche inférieure comme précédemment, mais la 

 hauteur de l'atmosphère solaire. Il est aisé d'ailleurs de se rendre compte 

 directement de ce changement de signification de la constante p. Lorsque 

 l'atmosphère est très-restreinte, l'effet de ses réfractions (de zéro à ^5 de- 

 grés) sur les positions des taches est très-faible et ne se fait plus sentir qu'in- 

 directement par l'introduction du diviseur (R) dans le calcul de leurs coor- 

 données héliocentriques. Or, dans ce cas, la limite du disque apparent se 

 confond avec celle de l'atmosphère, en sorte que l'effet produit et mesu- 

 rable ne dépend plus sensiblement que de la hauteur de celle-ci. 



» Les mesures du P. Secchi donnent zéro pour valeur de la constante delà 

 réfraction solaire; mais comme elles sont susceptibles d'erreur, on n'en 



fond noir des taches comme on le faisait avant lui. J'ai omis également le petit terme 



r \ . . . Il 



— 77-r -1 dont nous n'avons pas à nous occuper dans cette discussion. Enfin, au lieu de —•, 

 (R) 2 ' ' R 



j'écris h évaluée en parties de l'unité R. 



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