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» Dans le chapitre VII, nous examinons les forces élastiques développées 

 sur les parois. 



» Dans le chapitre VIII, nous donnons les valeurs des forces molécu- 

 laires rapportées à I unité de masse. 



» Dans le clia|)itie IX, nous étudions le travail des forces élastiques, et 

 nous montrons comment il peut être exactement exprimé au moy(Mi des 

 forces élastiques. Nous distinguons le travail résultant des pressions 

 moyennes, et celui des forces moléculaires dynamiques. Ce dernier se 

 décompose en deux parties, dont l'une donne le travail des forces élas- 

 tiques appliquées aux surfaces qui terminent la portion de liqn.ide dont on 

 considère le mouvement, et dont l'autre donne celui des actions mutuelles 

 des molécules liquides. 



» En désignant par ^ la fonction ci-après 



du dv 

 dy tlx 



[idu\- M'\' ida'\' /du dt,-\- / dv dif\' 1 



le travail des forces moléculaires a poiu' ex|)ression 



2 P.Vcos7(j7 +2] (^" + ^'^ + Zïv) ^a - Ç Ç f.o.^.dxdydz. 



» En cherchant la nature de la fonction œ, nous montrons qu'elle doit 

 être une fonction de celle connue <l^. 



» Dans le mouvement uniforme, la fonction ij> se réduit à (-r-) • La 



dy 

 dérivée -r- est prise normalement aux lignes d'égale vitesse, (f est aussi 



une fonction de (-^) seulement. 



>) En essayant de déduire cette fonction (p des expériences de M. Darcy 

 sur l'écoulement dans les tuyaux cylindriques, nous montrons qu'on peut 

 traduire ces expériences, d'une manière assez satisfaisante, en faisant 



dV 



dr 



ce qui donnerait, jjour la force de glissement, sur ru plan passent par la 

 trajectoire et la tangente de la courbe d'égale vitesse, 



» Mais ces expériences sont loin d'être stifHsantes pour fournir le moyen 



