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 que la reconstitution de cette théorie dissipera les doutes qui auraient pu 

 rester dans leur esprit. 



» Pour établir les équations fondamentales de la réflexion cristalline, il 

 a fallu reprendre celles des milieux isotropes. On sait que dans les deux cas, 

 le nombre de variables à déterminer est le même, c'esl-à-dire quatre; par 

 suite, il est nécessaire de trouver quatre relations distinctes et compatibles. 

 Fresnel,' qui créa cette théorie, fit appel au principe des forces vives et à 

 un poslulalimt, à savoir : qu'il y a continuité entre les amplitudes vibratoires 

 (les trois rayons parallèlement à la surface réfléchissante; il obtint ainsi 

 trois équations seulement, car il rejeta la continuité des vibrations norma- 

 lement à la surface réfléchissante qui le conduisait à une relation incom- 

 patible avec les précédentes. An lieu de chercher à modifier cette dernière 

 relation par une analyse plus intime du phénomène, de manière à com- 

 pléter son système de quatre éiiuations, Fresnel tourna la difficulté : il pro- 

 fita de la symétrie que présente le plan d'incidence dans les milieux iso- 

 tropes, pour dédoubler l'équation des forces vives; il admit qu'il y a égalité 

 non-seulement entre la force vive de la vibration incidente et celle des 

 vibrations réfléchie et léfractée, mais que cette égalité a lieu séparément 

 dans chacun des deux systèmes que forment leurs composantes parallèles ou 

 normales au plan d'incidence. 



» Cette considération, suffisante pour résoudre le problème des milieux 

 isotropes, n'était susceptible d'aucune généralisation immédiate; car, dans 

 le cas général des milieux cristallisés, le plan d'incidence n'est plus un pian 

 de symétrie. 



). J'ai donc cherché à rétablir la quatrième relation, de manière à con- 

 stituer la théorie des milieux isotropes, indépendamment de la symétrie du 

 plan d'incidence. Je suis arrivé à conclure que le principe de continuité des 

 vibrations équivaut an principe des quantités de mouvement, et coïncide 

 rigoureusement avec lui dans la propagation par tranches parallèles à la 

 surface de séparation des milieux; mais ces principes cessent d être équiva- 

 lents pour les composantes normales à cette surface; il faut tenir compte des 

 densités des milieux que néglige l'expression de la continuité géométrique. 

 La quatrième équation, rejetée par Fresnel, redevient exacte si l'on multiplie 

 chaque amplitude par la densité du milieu où elle s'exécute. 



Il 11 est inulile d'ajouter que le nouveau système d'équations coïncide 

 avec celui de Fresnel, et que la symétrie du plan d'mcidence s'y retrouve 

 comme conséquence immédiate. 



» Cette extension de l'équivalence des quantités de mouvement aux 



