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» On trouve ainsi 174 kilomètres (i), correspondant à un angle au centre 

 de I \ degré. 



» La petitesse de ce dernier angle nous autorise à négliger ici la courbure 

 de la Terre et à considérer le phénomène comme s'il se passait entre deux 

 couches circulaires planes et horizontales de 44 lieues de rayon, l'une si- 

 tuée à 1 19 kilomètres, l'autre à 87 kilomètres de hauteur. 



» Introduisons maintenant une radiation météorique émanant d'un 

 point de la sphère céleste situé dans un azimut quelconque, à une distance 

 actuelle Z du zénith de l'observateur, et calculons l'amplitude des trajectoires 

 de tous les météores qui jailliront dans ce plan. Si on désigne par j? cette 

 amplitude, par H et h les hauteurs des couches limites considérées plus 

 haut, on aura 



co\.x= g^^ tangz + g-^^ cot(z + Z), 



z étant la distance zénithale de l'origine d'une trajectoire quelconque. 



» Il est aisé déformer le tableau des valeurs de x correspondant à toutes 

 les valeurs de z prises, par exemple, de 10 en 10 degrés. On aura ainsi, 

 avec les nombres précédents et en posant pour exemple Z = 4° degrés : 



» Or les étoiles filantes frappent les yeux d'autant plus que leurs trajec- 

 toires sont plus longues et leur vitesse plus grande : près du point radiant, 

 là où ces trajectoires sont excessivement raccourcies par la perspective, 

 elles échappent facilement à l'attention, tandis que celle-ci est aussitôt 

 éveillée par les longues trajectoires. Mais d'autre part ce tableau montre que 

 les longues trajectoires sont presque toutes reportées du côté opposé au point 



(i) C'est à peu près le nombre donné par Herrick pour l'étendue efficace iriin horizon en 

 fait d'étoiles filantes. 



