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direct que réflécin aux extrémités des barres, et réfracté en quelque sorte 

 eu jjassant d'une barre dans l'autre; et les quatre systèmes de lignes ponc- 

 tuées en zigzag, contenus chacun entre deux parallèles de même ponc- 

 tuation, donnent, par leurs ordonnées, les valeurs des variables 



X -h k,t, X — A-, ^, X -f- /loif, X ~ ku 



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des quatre fonctions. Ce sont les ordonnées cotées r?,, 3«,, «, + 2/1,1, 

 — (7,, — 3n,, — a^ — aA, To,..., (7, + 2<7o, a^ + an, + 2 /.\t.,..., n^ — ^2k^■z^, 

 a, — aa,,... des parties horizontales qui donnent les lunites de ces va- 

 riables, et les ordonnées cotées 



a, — f<,t, Â\t — rt,, 'ia, — k,l . . ., n, -h k^f, n, ■+- -xn.^ — k^f, ■ ■ . 



des lignes pleines inclinées, qui donnent, pour les divers temps t, les 

 limites des valeurs de .r en t, entie lesquelles chacune des quatre fonc- 

 tions conserve la même grandeur. 



» On trouve, si yy,, p^ sont les poids de l'unité de longueur des deux 

 barres élastiques, que le rapport de la perte de force vive translatoire à 

 celle qui ain^ait lieu si elles étaient dépourvues d'élasticité est exprimé par 



I — 



» Cette perte est nulle si 7^ = -r^ ou si les deux barres, quelles que soient 



leurs grosseurs et leurs matières, sont parcourues d'un bout à l'autre par le 

 son ou l'ébranlement dans le même temps. 



>) C'est seulement alors que les vitesses après le choc sont celles que 

 donne la théorie onlinaire exposée dans tous les Traités de physique. 



» Dans tout autre cas, il y a perle plus ou moins considérable, et les vi- 

 tesses après le choc sont données par deux formules que l'expression de 

 la perte peut servir à construire en y joignant la condition de conservation 

 de quantité de mouvement. » 



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