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épais brouillard. Si l'on opère ensuite à des pressions décroissantes, le brouil- 

 lard diminue, passe par nne série de teintes, et finit par ne plus apparaître; 

 on a alors dépassé la limite cherchée. £n Taisant croître la pression, on 

 retrouve le brouillard; et, en répétant les observations sons des pressions 

 alternativement croissantes et décroissantes, on arrive à évaluer la pression 

 initiale qui correspond à la limite cherchée avec une erreur absolue de 

 ■^ d'atmosphère. 



» Nous rassemblons dans un tableau les résultats de dix séries d'observa- 

 tions; le degré de température est celui du thermomètre à air. 



» D'après nos expériences, la loi de la détente de la vapeur d'eau sur- 

 chauffée ne peut être représentée parla formule connue de Laplace et Pois- 

 son, à laquelle on est conduit lorsqu'on admet les lois de Mariotte et de Gay- 

 Lnssac, et l'équivalence de la chaleur sensible disparue dans la détente et 

 du travail externe seul. Mais si l'on admet que la chaleur est consommée, 

 non-seulement par le travail externe, mais encore par un certain travail 

 interne, on arrive à une solution théorique qui concorde très-bien avec les 

 faits observés. 11 suffit de joindre, à l'équation qui exprime l'équivalence de 

 la chaleur disparue et du travail total produit, une autre équation qui rem- 

 place l'expression des lois de Mariotte et de Gay-Lussac, et dont celle-ci 

 n'est qu'un cas particulier, par approximation. Cette formule générale, ap- 

 jjlicahle à tous les corps, peut être démontrée rationnellement d'après les 

 principes de la thermodynamique (G. -A. ITiRN, Exposition analytique et 

 expérimentale de la théorie mécanique de la chaleur, 2* édit., p. 207). Non- 

 seulement nos expériences prouvent l'existence du travail interne dans la 

 détente de la vapeur, mais encore elles confirment l'une des conséquences 

 de la nouvelle théorie, et donnent lui moyen de mesurer le travail interne. » 



