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 tité de mouvement que possède l'éther de l'un des corps passe en partie sur 

 l'autre corps, de manière que la quantité de mouvement que possèile l'élher 

 du système des deux corps reste constante; les deux corps ont alors des 

 charges égales d'électricité contraire. 



M 5° La propagation de l'électricité s'explique en assimilant ce phéno- 

 mène au choc des corps. 



» 6° L'inégale conductibilité des corps pour l'électricité est due à l'iné- 

 gale élasticité de l'éther qui sépare les molécules des différents corps. 



» 7° L'induction électrostatique est la conséquence immédiate du mode 

 de propagation du mouvement électrique. 



« 8° A la suite de l'électrisation la force vive de l'éther augmente. La 

 décharge électrique est accompagnée d'une perle de force vive à laquelle 

 correspondent les divers effets de la décharge. 



» 9° Dans le milieu qui environne le corps électrisé, la force vive de 

 l'éther en chaque point est égale à la force vive que possède l'élher à l'état 

 neutre augmentée de la force vive qui résulte de l'électrisation. 



» io° Lorsqu'un coi'ps électrisé de dimensions très-petites est placé dans 

 un milieu homogène, la charge électrique en chaque point du milieu est 

 inversement proportionnelle à la distance qui sépare le point considéré du 

 corps électrisé. 



» 1 1° La ])ro|)agation de l'électricité dans un milieu homogène s'effectue 

 delà même manière que s'il existait deux fluides électriques, tels que les 

 molécules du même fluide se repoussent et que les molécules de fluides con- 

 traires s'attirent proportionnellement à leurs masses et en raison inverse du 

 carré de la distance qui les sépare. 



)) 11° Le mouvement des corps électrisés est le résultat d'une pression 

 exercée par l'éther ; cette pression est proportionnelle à la force vive qui 

 résulte de l'électrisation. La loi élémentaire de Coulomb, relative aux 

 attractions et répulsions des corps électrisés, est la conséquence immédiate 

 de ce principe. 



» i3° 1^'électricité forme sur un corps conducteur une couche très-mince, 

 limilée par la surface du corps et maintenue par la résistance du milieu 

 environnant; tous les points du conducteur intérieurs à celte couclie sont 

 dans le même état électrique. La charge électrique en chacun de ces points 

 est le potentiel de la couche électrique. Cle résultat n'est pas en contradiction 

 avec l'expérience ni avec la théorie mathématique de la disiribiitiou de 

 l'électricité. » 



