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» Il y a un lerme périodique qui contient l'excentricité en dénomina- 

 teur. Il peut, pour Mercure, atteindre au maximum o", o3:^, soit o",o5 

 pour a = 5, et n'a qu'une influence négligeable sur la variation des coor- 

 données des planètes. 



» La longitude moyenne a de l'époque contient aussi un terme sécu- 

 laire : 



s> •' />=< , 



» D'ailleurs, le ternie relatif au potentiel de Weber n'y ajouterait rien 

 dans la limite de notre approximation. 



» Cette variation Zt ne fait, comme on sait, que modifier légèrement la 

 valeur théorique de la distance a. 



)> (^)uant aux éléments a et c, ils ne subissent que des perturbations 

 périodiques. 



)) En résumé, le potentiel auquel nous sommes arrivé entre deux parti- 

 cules m et [j. dont la distance à l'instant t serait r et dont la vitesse relative 

 serait V est 



(■o) p=^j,-j,|;(,_.)(*)v.v.]|. 



» Pour a = o (Weber), on explique les f du mouvement du périhélie 

 de Mercure non attribuable aux jjlanètes; pour y. = i (Riemann), les } de 

 ce mouvement; pour y. = |, le mouvement à peu près véritable. 



» Nous répétons que nous n'entendons tirer de ces résultats, que nous 

 nous bornons à constater, aucune conséquence. 



» Ajoutons, au point de vue purement électrique, que nous avons re- 

 connu que le potentiel de la forme ci-dessus, le plus général jjossible, 

 compatible avec les faits électriques connus est 



G étant une fonction arbitraire de r. 



» Si l'on n'impose pas aux actions entre les deux points l'obligation de 

 provenir d'un potentiel, mais seulement de reproduire les actions électro- 

 dynamiques et d'induction voulues entre courants fermés, elles comportent 

 deux fonctions arbitraires de r que j'appelle G et K. Dans ce cas, l'action 

 exercée par jj. sur m peut se décomposer en trois forces : l'une F,, dirigée 

 suivant /•compté de ij. vers m; la deuxième Fy suivant la vitesse V dans le 



