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traire, coimiie OiNI, silucs :iii delà de l'angle limite, foiirnissenldes rayons 

 réfléchis très brillants, la réflexion totale ne leur faisant rien perdre de leur 

 intensité ('). 



» Tous ces ra} oiis rédéchis viennent éclairer la face interne de la couche 

 diffusante et v produisent deux plages conliguës, d'inégal éclat, dont il cht 

 facile de tracer la limite. En elï'et, ces rayons émanent tous du point O', 

 image virtuelle de la source, symétrique du point O par rapporta la sur- 

 face de la lame : les ravons rédéchis vitreusement sont compris dans le 

 cône de révolution autour do la normale O'E, avant pour sommet O' cl 

 pour demi-angle au sommet l'angle limite EO'L = EOL : ils donnent une 

 plage peu éclairée, limitée au cercle, section droite de ce cône par le plan 

 diffusant. Les rayons réfléchis totalement situés à l'extérieur de ce cône 

 formeront une plage brillante commençant brusquement au même cercle 

 et illimitée à l'extérieur. Ou reconnaît le halo décrit ci-dessus. 



» La diffusion au point O ayant lieu quelle que soit la direction du fais- 

 ceau éclairant, on voit que le phénomène doit être, comme forme, sinon 

 comme intensité, indépendant de l'obliquité de la lame sur le faisceau inci- 

 dent : c'est ce que montre l'expérience. 



)) Le demi-diamètre p = OH ilu halo est celui du cercle de base du cône 

 précité. Soit R = OO'L l'angle limite (tel que n sinR = i , n étant l'indice 

 de réfrat tion de l'air au verre), on a évidemment, en appelant c l'épaisseur 

 de la lame 



' * 2 6 



p=2etangll ou s =-===;=. • 



y»* — 1 



)) Le diamètre du halo est donc proportionnel à l'épaisseur de la lame : 

 il diminue avec la réfrangibilité de la lumière employée, puisque n grandit 

 avec elle : le bord intérieur doit donc être bleu. L'indice moyen du verre 

 étant voisin de n^=\, on en lire 2p = r. 8 : y/S = 3,578e ; le diamètre 

 moyen ilu halo est donc un peu moindre que le quadruple de l'épaisseur 

 delà lame : tous ces résultats sont conformes à l'expérience. 



» La dégradation de l'intensité lumineuse du halo vers l'extérieur s'ex- 

 j)lique aisément : l'éclairement en un point N, de plus en plus éloigné du 



(') On voit la nécessité du contact intime de la couche diffusante avec la surface 



• du verre, dont elle doit, eu quelque sorte, faire partie optiquement : si les j)articules 



diffusantes étaient séparées de cette surface par une couche d'air, si mince qu'elle fût, 



les ra>ons transmis à l'intérieur du \erre resteraient compris dans l'angle limite J'X)L 



et iii' pouiraient jjas le dépasser. 



