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feuille (le cuivre de inènie diamètre que le manchon et est maintenue à la 

 surface supérieure ilc la dissolution. Les fils qui conduisent le courant 

 dans cet appareil sont placés suivant son axe au-dessus et au-dessous. 

 Enfin on suspend à l'intérieur du cylindre, par un fil de cocon, un très petit 

 aimant muni d'un miroir. Quand on ferme le circuit, voici ce qu'on ob- 

 serve : 



» I. Si l'on place dans l'axe du premier manchon un tube de diamètre 

 plus petit (S*-"" par exemple), de façon à isoler une portion de l'espace 

 comj)ris à l'intérieur tlu courant, on constate (jue l'action de la jiortion 

 annulaire du courant en tout point intérieur au tube est nulle. 



» II. Enlevons le second tube et déplaçons le petit aimant le long d'un 

 rayon du cylindre : l'action, nulle d'abord au centre, croit à mesure qu'on 

 s'en éloigne, et proportionnellement à la distance. 



» III. Le même aimant suspendu à l'extérieur du manchon subit, au 

 voisinage de sa surface, la même action que de l'autre côté à l'intérieur ; si 

 l'on s'éloigne, la force varie |en raison inverse de la distance à l'axe du cy- 

 lindre. 



)) Tels sont les phénomènes observés. Il est facile de s'en rendre compte. 

 En effet, dans les conditions de l'expérience, on peut considérer la densité 

 du courant comme constante dans le conducteur cylindrique et décompo- 

 ser celui-ci en filets élémentaires, chacun d'eux étant traversé par le même 



courant i = —^^- Or l'un quelconque de ces filets, B, a sur un point A situé 



à la distance normale r = AB une action égale à -7 et perpendiculaire au 



plan du filet B et de la droite AB, de sorte que tout se passe comme 

 si le point d'intersection B du |)lan mené par A perpendiculairement 

 au filet conducteur agissait sur la masse A égale à l'unité suivant la loi 



/= — • Il en sera de même pour tous les autres conducteurs élémentaires, 



dont l'ensemble pourra être représenté par la surface du cercle de section 

 du cylindre dont chacun des points agirait suivant la loi précédente. Il suf- 

 fira alors d'effectuer l'intégrale f/dS, dS représentant un élément de sur- 

 lace de ce cercle, en la limitant à sa circonférence. Soit O son centre. 



M En prenant la droite OA comme axe des x, les deux composantes de 

 la résultante au point A, X suivant Ox, Y suivant Oy, deviennent 



X = 2t / / -, \ = 21 I / — 7 



cos'l) 

 r cosô 



