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» On pourrait considérer la théorie du double miroir comme une appli- 

 cation pure et simple de celle du miroir unique. Mais comme les deux 

 miroirs ne sont pas destinés à être employés isolément, il est préférable, 

 tout en conservant les coordonnées RR' de l'axe de rotation, de définir 

 la situation de l'appareil à l'aide de quatre constantes nouvelles, qui ne se 

 rapportent en particulier' à aucune des deux surfaces réfléchissantes. 

 Nous appellerons axe de figure du prisme une droite également inclinée 

 sur les deux faces réfléchissantes et située dans un même plan avec les 

 normales à ces deux faces. 



)) Nous appellerons plan des normales un plan mené par l'axe de figure 

 et perpendiculaire à la fois aux deux faces du prisme. Soient, comme pré- 

 cédemment, R le point où l'axe de rotation prolongé rencontre la sphère 

 céleste; Rr un grand cercle perpendiculaire au plan déterminé par l'axe 

 optique et le pôle de l'instrument, le sens positif sur Rj' étant opposé à 

 celui du mouvement diurne; Rr le grand cercle obtenu en faisant tour- 

 ner Ry de 90" autour du point R dans le sens des aiguilles d'une montre; 

 F le point où l'axe de figure prolongé rencontre la sphère céleste. On 

 désignera par r et r' les coordonnées du point F relativement aux axes 

 Ra% Ry qui viennent d'être définis. Ces coordonnées auront des valeurs 

 indépendantes de la situation attribuée à la lunette, et relatives à une 

 lecture déterminée du cercle de posititm qui mesure la rotation du prisme. 



» Pour définir cette lecture, nous imaginerons que par l'axe de rotation 

 on fasse passer un plan P perpendiculaire au plan qui contient l'axe optique 

 et le pôle boréal de l'instrument. Par l'axe de rotation, nous ferons passer 

 un second plan P' tournant avec le prisme et constamment perpendicu- 

 laire au plan des normales. Il y aura deux positions, répondant à des lec- 

 tures qui diffèrent de 180°, où le plan P' se trouvera perpendiculaire au 

 plan P. On effectuera un réglage préalable, de telle sorte que l'une de ces 

 lectures ait une valeur tt voisine de 0°. C'est cette position que l'on adop- 

 tera comme position initiale du prisme, et c'est à elle que seront relatives 

 les coordonnées r, r qui servent à définir la direction de l'axe de figure. 



» Enfin nous désignerons par £ l'angle que fait chacune des deux sur- 

 faces réfléchissantes avec l'axe de figure. Les six quantités R, R', r, r , t, r, 

 jointes à la lecture/? du cercle de position, définissent d'une manière com- 

 plète la situation du prisme par rapport à la lunette. Leur connaissance, 

 jointe à celle des lectures du cercle et des constantes de la lunette, per- 

 mettra de calculer les coordonnées d'un astre vu par réflexion au centre 

 du champ avec l'une ou l'autre des deux surfaces. Les mêmes formules, 

 appliquées à l'observation d'étoiles connues, dans des positions particu- 



