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 l'énergie . 



(a) B = B. C-t-C = ^ + ^,^-. 



» Il est naturel d'admettre i\\\e, si un courant égal à / se déplace pour 

 aller d'une position H dans une position voisine H', la force électronio- 

 trice due à ce déplacement sera égale à celle que produiraient la disparition 

 d'un courant égal à i en II et la naissance d'un courant égal à i en H', dis- 

 parition et naissance qui seraient dues non à des déplacements de circuits, 

 mais à des variations d'intensité. 



» Si l'on adopte cette hvpothèsc, qui ne s' impose pas d'une manière abso- 

 lue, on aura 

 n\ -^ ^/B „, r/R' 



dt dt 



et il viendra 



(.) • B = B'=M, C=-C'=^. 



» C'est ce que l'on suppose d'ordinaire; c'est ce qui arrive certainement 

 pour les courants fermés; c'est le résultat auquel conduit le calcul erroné 

 de Maxwell pour les courants non fermés. 



» Mais si l'on rectifie ce calcul, on trouve 



{d) B^B-M, C^^-J. C'=^ + J. 



M Ces valeurs sont conformes, comme les valeurs (r\ aux équations (a) 

 déduites du principe de la conservation de l'énergie; mais on voit que, si 

 l'on adopte la théorie de Weber, il faut renoncer, pour les courants non 

 fermés, aux hypothèses exprimées parles équations (6), quelque naturelles 

 qu'elles puissent paraître. 



» Si l'on renonce à ces hvpothèses, le principe de la conservation de 

 l'énergie devient insuffisant pour déterminer les coefficients d'induction. 



M Je suis heureux d'avoir appuyé d'un argument nouveau les judicieuses 

 critiques de M. Bertrand. » 



