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dilatation ilu quartz suivant une direction perpendiculaire à l'axe, telle 

 que la donnent les expériences, déjà citées, de l'un de nous, on obtient la 

 différence A des indices principaux du quartz pour toutes les températures 

 auxquelles sont faites les observations. 



) Au-dessous de ï^o", les observations sont correctement représentées 

 par l'expression n;énérale 



( j I 1 o'^A = 8t8,2 -- o,o9i()/ — 0,000 i8'|/- "- ( (2,68 -- 0,000-1 () ,-, • 



)i Cette formule est sensiblement d'accord avec les observations de 

 M. Mascart faites à la température ambiante, et avec celles de M. Fizeau et 

 de M. Dufet faites entre o" et 100°. M. Mascart trouve à l 'j", pour). = 0,3892, 

 lo'^A = (ji/i.S et nous gi3,\. M. Dufet trouve pour le même / à 100" 

 i)o3,G et nous 903, 5. 



» \ 570" il se fait une diminution brusque représentée par 



2 2,3 



^'7^1. 



'I Au-dessus de ")7o", nos observations conduisent à représenter A par 

 'expression 



( '"5; lo^A = (743,2 -h io,36ti ) [' + o,oooo755{'/ — )7o)]. 



» La variation de la biréfringence a donc complètement changé d'allure 

 après la transformation; de décroissante, elle est devenue croissante; de 

 parabolique, elle est devenue rectiligne. Kn outre, le terme indépendant 



de A et le coefficient de — . t[ui, avant la transformatioii, suivaient des lois 



de variation absolument dilférentes, sont multipliés, après la transforma- 

 tion, par un même coefficient. 



» I^es variations de la biréfringence et surtout de la dispersion cristal- 

 line sous l'influence de la température sont encoi-e si peu connues que 

 nous avons cru utile d'appliquer notre procédé à quelques cristaux autres 

 que le quartz. Nous avons étudié la bar>line et le disthène. 



h La barytine nous a donné, entre o" et io5o", une loi de variation 

 extrêmement simple, représentée, pour une lame de clivage /j, ayant 1""" 

 d'épaisseur à o", par l'expression 



lo^R = ( 1010,8 -t- 18, )2 — , ) (I — o. 000 69/ ). 



C. H., iSi|i), 1" Srmeilie. {T. C\, N- U.) ■')3 



