( iiGo ) 

 » Ces équations deviennent, en nyant égard aux valeurs (5) oL ((i) ol 

 en se rappelant que ( -.-r. 1 — o, ( -t-- 1 = o, 



Q/-0(.-_.-)[/(£^)'h-(^Ï)>QY-. . 

 ou, on remarquant «liic/yr =pcr = ;a, 



Q + Q- - »=,(<=•" - ■'-"")[(2,^)'. -^ (lï)',] = A(c- - » »'), 

 Q/-,„.,(e..-..«)[/(-^y-H(S)>Q'.-.... 



» Mais Q, Q' sont les efforts tranchants on A, A', et l'on a, d'après un 

 théorème connu, 



Q = - Kë)'- -- ^-<»"'- -■")(S)' '3'= - :'<-■■- e-'m)': 



par suite, après (juelques réductions simples. 



(C) 



i-(-"">[(^y- m 



\ (-"•)KS^)'-''(^)" 



m- 



m- 



fçpxy AP-vyi _ A 

 ^) - (t^J J = "• 





» I,os huit équations (Aj, (ii), (C) permettant do dclermiiier Ica M et 

 M, le ])roblème, qui m'a été suggéré par une question de pratique, se 

 trouve résolu. » 



HYDRODYNAMIQUE. — Théorie (la régime permanent graduel' c nie ni varié 

 qui se produit près de l'entrée évasée d'un tube fin, où les filets d'un liquide 

 qui s'y écoule n'ont pas encore acquis leurs inégalités normales de vitesse; 

 par M. J. lioussi.vKSQ. 



« I. lu's phénomènes d'écoulement permanent offrent de nombreux 

 cas, auxquels convient le nom de régime graduellement carié, où les fdets 

 fluides sont presque rcclilignes et parallèles sur de grandes longueurs, en 

 ne présentant pas d'ailleurs entre eux, à la traversée d'une section (piel- 



