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 » Les écarts entre les déterminations faites au moyen des deux étoiles 

 sont faibles, car leurs valeurs sont : 



En ascension droite o% 17 el o',2i 



En déclinaison o", 3 el i'',o 



» Mais il y a quelque incertitude pour l'instant précis auquel se rap- 

 portent les mesures; pour déterminer cet instant, on est obligé de tenir 

 compte du mouvement de l'astre en ascension droite et en déclinaison; 

 c'est un inconvénient qu'il me paraît difficile d'éviter dans les mesures de 

 ce genre. » 



MÉCANIQUE. — Sur un cas particulier du mouvement d'unpoint dans un milieu 

 résistant. Note de M. A. de Sai.\t-Germain, présentée par M. Darboux. 



« Les fornuilcs bien connues, qui permettent de déterminer les pertur- 

 bations apportées dans le mouvement d'une planète par la résistance d'un 

 milieu très rare, deviennent illusoires quand on suppose nulle l'excentri- 

 cité de l'orbite non troublée : il faut, dans ce cas, faire une étude directe 

 du mouvement; elle est facile, mais elle conduit à un résultat simple et 

 général qui m'a paru digne d'être signalé. 



» Traitons la planète comme un point de masse i : soient v sa vitesse, \ 

 la densité du milieu, \v<^{v) la résistance qu'il oppose au mobile. La tra- 

 jectoire est plane, et, en considérant les projections de la force motrice 

 sur le ravon vecteur et sur une perpendiculaire à ce rayon, ou peut mettre 

 les équations du mouvement sous la forme suivante 



(•,) ."_ .0-+ li + /^'.^(.) = o, ^'°y^+>?(0 - o. 



les lettres accentuées désignant des dérivées relatives au temps. Soient a 

 et O) les valeurs initiales de r et de 0' : on suppose (pie, s'il n'y avait pas de 

 mdieu résistant, la trajectoire serait un cercle : il faut, pour cela, que la 

 vitesse initiale, égale à «<», soit perpendiculaire au rayon vecteur et que 

 l'on ait 



(2) rt'<o-=;y.. 



» Dans le mouvement troublé, lescoordonnéesretO pourront s'exprimer 



