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» Ces expériences démontrent, je crois, que les rayons dits cathodiques 

 jouissent des propriétés suivantes : 



» j ° Leur production n'est pas liée à la décharge des électrodes métalliques 

 à travers le gaz raréfié; 



» 2° Ils se produisent partout où. la lueur nommée primaire atteint une. in- 

 tensité assez considérable, autrement dit, partout où. la densité des lignes du 

 courant est assez considérable ; 



» 3^ La direction de leur propagation est celle des lignes du courant dans la 

 partie où les rayons se produisent, dans le sens du pôle négatif au pôle posi- 

 tif. » 



OPTIQUE. — Sur l'entraînement des ondes lumineuses par la matière en mou- 

 vement. Note de M. G. Foussereau, présentée par M. Lippmann. 



(i M. Potier (') a donné une démonstration de la formule de Fresnel 

 relative à l'entraînement des ondes lumineuses par la matière pondérable, 

 en considérant un mouvement vibratoire pendulaire, et en supposant que 

 l'amplitude et la longueur d'onde demeurent invariables. J'ai donné (^) 

 de cette même formule une démonstration qui s'applique à un ébranle- 

 ment quelconque constituant une onde plane propagée suivant la direc- 

 tion du mouvement d'entraînement. Je me propose d'étendre cette dé- 

 monstration au cas où la direction de propagation ne coïncide pas avec 

 celle du mouvement d'entraînement. 



)) Considérons l'ébranlement qui a pour origine au temps zéro un 

 point O de l'éther Hbre de densité p qui, d'après l'hypothèse de Fresnel, 

 ne partage pas le mouvement d'entraînement. Soit O' la position qu'oc- 

 cupe au temps l le point de l'éther condensé qui coïncidait avec O à l'ori- 

 gine des temps. Cet éther de densité p' étant supposé entraîné avec la 

 matière, la distance OO' dirigée suivant la vitesse v de la translation est 

 égale à vt. Soit A un point situé à de grandes distances r e\. r' des points O 

 et O', dans une direction faisant un angle a avec celle du mouvement de 

 translation. Considérons ce point comme le centre de gravité d'un petit 

 volume d'éther égal à l'unité. L'éther condensé devant être regardé 

 comme un fardeau inerte, sans élasticité, ajouté à l'éther libre, l'équation 



(') A. PoTiEii, Journal de Physique, i"'" série, t. V, p. io5. 

 (^) G. Foussereau, Journal de P/iysù/ue, 3*^ série, t. I. p. i44- 



