( 86) 

 du mouvement du point A est 



E est l'élasticité de l'éther libre, s son déplacement qui est une fonction 

 de l et de r, et s, le déplacement de l'éther condensé qui est une fonction 

 de l et de 7 '. 



» Nous regarderons comme négligeable, par rapport à l'unité, le carré 



du rapport ^ de la vitesse d'entraînement à là vitesse de propagation des 



ondes dans l'éther libre, cette quantité étant complètement inaccessible à 

 l'expérience dans l'étude de l'aberration. La variable r' peut être regardée 

 comme une fonction de r et de t, déterminée dans ces conditions par la 

 relation 



(o) r^r'-hi'tcnsv.. 



En la supposant satisfaite, le déplacement s, est égal h s, et l'on a, en rame- 

 nant aux variables r et t\e second terme de l'équation (i), 



-„, à- s, <y-s d-s 2 d-s 



\^^ lït^ ~ W 'àtdi d7'' 



L'équation (i) prend ainsi la forme 



(4) ^P + P)d.^+^^P37d7-(''^-^-?)57^ = «- 

 Cette équation peut être satisfaite par des intégrales de la forme 



(5) , = f(z-0, 



pourvu que la vitesse de propagation V vérifie la relation 



(6) pV^+ p'(V- ^'cos^.V = E = (p + p')V^ 



où V„ est la vitesse de propagation dans le cas du repos. Cette équation est 

 celle de Fresnel. 



» En posant V = ¥„-+- K, cette équation se ramène à la forme 



(?) I^ = ^cosx^^-^ = t'cosa.(^i--j, 



n étant l'indice absolu du milieu pour la lumière considérée. 



