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 » Considérons un point S situé sur la droite 00', dans le sens du mou- 

 vement de translation, à une distance a = ç(i ^-\t du pointO.On a, en 



posant AS = /, 



/ = /•- 



acosa, = V — ecosa i 



i) 



YJ. 



» La surface de l'onde émanée du point O est donc une sphère ayant 

 pour centre le point mobile S et pour rayon le chemin Vo^ parcouru dans 

 le cas du repos. L'ébranlement primitif se propage donc comme s'il avait 

 pour origine un point S d'un milieu fictif animé par rapport à l'éther libre 



d'un mouvement de translation uniforme de vitesse i' 



I 



II 



» Soit une onde plane initiale MM' dont la normale fait un angle a, avec 

 la direction d'entraînement. Au temps t, le lieu des points S correspon- 

 dant aux points O de cette onde plane est un plan PP' parallèle à MM'. 



L'enveloppe des ondes sphériques de rayon V,,; est elle-même un plan QQ' 

 parallèle à MM', et représente l'onde plane au temps t. La direction des 

 rayons lumineux dans l'éther libre s'obtient en joignant le point O au 

 point de contact A de l'onde QQ' avec la sphère correspondante. Cette 

 direction n'est pas normale au plan de l'onde. La vitesse V s'obtient en 



composant géométriquement la vitesse V, avec la vitesse ^(i — ;^) du 



milieu fictif. 



» La direction relative des rayons lumineux par rapport à la matière en 

 mouvement est O'A. C'est cette direction que nous percevons quand nous 



