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lieu à des interprétations contradictoires au sujet des propriétés du courant 

 total {voir VomcK-Rt, Électricité et Optique, t. I, §§169-173). Les considé- 

 rations suivantes, qui ne reposent sur aucune hypothèse, me paraissent 

 de nature à éclaircir entièrement ce point si important de la théorie de 

 Maxwell. 



» Lorsque, par suite de perturbations quelconques, l'état d'un champ 

 électromagnétique est devenu instable, ce champ tend de lui-même à 

 revenir progressivement vers un état stable, ce qui nécessite des échanges 

 d'énergie entre ses diverses parties jusqu'à ce que la répartition de l'éner- 

 gie corresponde à ce nouvel état stable. La quantité d'énergie qu'un volume 

 quelconque U reçoit ainsi de l'extérieur, par sa surface S, pendant un 

 temps infiniment petit dt, dépend uniquement de l'état du champ sur cette 

 surface S à l'époque t considérée, et nullement du mode d'utilisation ulté- 

 rieure de cette énergie dans U, ni du degré de conductibilité du vo- 

 lume U. 



)) Soient /2(X, Y, Z) l'intensité du champ électrique, p et A" la résistance 

 spécifique et l'inverse du pouvoir inducteur électrique du milieu au point 

 {ce, y, z). La quantité d'énergie électrique w^dxzdt qu'un élément de 

 volume dvs, placé en ce point, reçoit de l'extérieur pendant le temps dt, 



est utilisée : i° à réparer la perte d'énergie électrique — dxs dt transfor- 

 mée en chaleur dans ce volume conformément à la loi de Joule; 2° à 

 accroître en outre l'énergie électrique w drs contenue dans le même vo- 

 lume (on sait que Ht- = g-^j d'une quantité -tt 6?/ c?cj; de telle sorte que 



on a 



"^'-j^-dtKjTk)- p — ^ hrky^Ht ^ ^ ^t ^ ^Tt ) 



ou bien 



(i) tv, = Xî^ -+- Yiy 4- Zî^, 



en posant 



^ ■ _ ^ _i_ dX .Y 1 dY ■ _ Z 1 àZ 



{2) '*-p+4^^^^' 'j'-7+4^A-^' ^'~ p ~^^dt' 



Uapport d' énergie w ^ au point {x, y, z) ne dépend donc que des deux vec- 

 teurs h{X, Y, Z) et i{i^, iy, 4). 



» Le rôle de ce vecteur i peut être présenté à un autre point de vue. 



