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 rant permanent étant 



dx\p J df\pj dz\p 



on déduit bien encore des formules (2) la relation (l\). On voit ainsi que 

 les lois de la distribution électrique relatives à l' Électrostatique et aux courants 

 permanents ne sont que des cas particuliers de la propriété (4) du vecteur i. 



» La relation (4) permet de définir un nouveau vecteur A'(X', Y', Z') 

 qui satisfasse aux équations 



,;.. dY' dZ' , . dZ' dX' . . dX' dY' . 



L'étude expérimentale des actions magnétiques d'un courant permanent 

 montre que ce vecteur h' est l'intensité du champ magnétique du courant; 

 car dans le régime permanent le vecteur i, d'après les formules (2) ou (3), 



se confond avec la densité - du courant. 



P 



» Conclusion, — On reconnaîtra sans peine que, dans le langage de 

 Maxwell, le vecteur j-^ est le déplacement électrique; sa dérivée -îtI 7— r ) 



est la densité du courant de déplacement, et le vecteur - est la densité du 



courant de conduction. Le vecteur résultant i de ces deux densités est la 

 densité du courant total. Suivant les idées de Maxwell, la relation (4) ex- 

 prime que le courant total est toujours/ermR, ou que l'électricité est incom- 

 pressible. Enfin, si dans les formules (5) on remplace i^, ly, iz par leurs ex- 

 pressions (2), on voit que le courant de déplacement joue le même rôle 

 que le courant de conduction au point de vue des actions magnétiques 

 (fictives) qu'il exerce. Toutes ces propriétés, admises par Maxwell à titre 

 d'hypothèses, sont donc mathématiquement exactes; seuls le langage et les 

 idées sur la nature des phénomènes sont à modifier. » 



OPTIQUE. — Sur la dispersion rotatoire anomale des milieux absorbants 

 cristallisés. Note de M. G. Moreau, présentée par M. Poincaré. 



« Dans une Communication précédente (3o juillet 1894), j'ai montré 

 qu'il fallait introduire, dans les équations du mouvement lumineux dans 

 un milieu absorbant, une force résistante dont les composantes X, Y, Z 



