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 sur les deux faces, étant ainsi définis : 



(3) A= "";"-'; , 



(4) - = -^^cosr. 



» Supposons maintenant que l'angle i devienne supérieur à l'angle li- 

 mite, r, A et S deviennent imaginaires. Malgré cela, I reste réel. En effet, si 

 l'on pose 



(5) tang = ^^ r — > 



a. est réel dans le cas actuel, et la valeur de A peut s'écrire 



h = e-"^'' ■ 

 on en déduit 



4^5 -I 



(i — /(-)- sin-c 



» Quant à -, il devient 



^ 2 



2 ~ X 

 d'où 



■ 2 ° 



sm'' 



2Trve ,— ^-t: — :r-. — ,— 



y/n- sm i — i V — i. 



, /2TCve ■-^, r-^-: \ 



_ = _SH-(-^V«-s.n^^-.j. 

 )> Substituant dans l'expression de I, il vient (' ) 

 (A) I=- 



I 



sin^a 



SH- — r — y/i- siii-« — I 



» Pour la lumière polarisée dans le deuxième azimut principal, un calcul 

 analogue donnerait 



(A') r= ^ /^,e T' 



P étant défini par 



(5) tang- = — n-tane;-- 



» Les intensités des ondes réfléchies seront i — I et r — 1'. 



(') Les fonctions SH et CH (sinus et cosinus hyperboliques) sont ainsi délînies 



