( 419 ) 

 ou bien 



rX = rt et /X + rh = n . 



comme précédemment 



» A !a rigvieur, l'onde à son départ n'est pas tont à fait dans les mêmes 

 circonstances qu'à son arrivée après les trajets n' et o, car elle est verticale 



en partant, et à l'arrivée elle est inclinée d'un très-petit angle — - — par 



rapport à la verticale. On pourrait donc négliger à priori de tenir compte 

 de l'effet presque nul qui en résulte pour la ditférence des densités de l'air 

 en dessous et en dessus de l'onde ; mais, pour n'y plus revenir, je remar- 

 querai que si r est l'inclinaison de l'onde sur la verticale du point d'arrivée, 

 la verticale de ce point qui traversera ce faisceau dans toute sa hauteur sera 

 telle, que, multipliée par cosr, elle donne l'épaisseur h de l'onde. Or le 

 cosinus d'un très-petit angle ne diffère de l'unité que d'une quantité petite 

 du deuxième ordre. Il n'y a donc pas lieu de s'occuper de l'effet de ce 

 léger changement d'inclinaison comme influant sur l'épaisseur verticale de 

 l'onde. 



» Voyons maintenant à évaluer 



Si l'air est à zéro et à la pression normale N = o"", 76, son rapport de 

 réfraction est /« =: 1 ,000 294, en sorte que m — i =: o, 000 294. A une 

 pression B et à température t^ ce rapport de réfraction devient 



, . B 1 



1 + [m — I ) r: 5 



a étant le coefficient de dilatation de l'air pour 1° centrigrade (on a sen- 

 siblement « = ô — ' fraction commode pour les calculs). Nous prendrons 



B et f pour la pression et la température de la partie inférieure de l'onde. 

 Alors la partie supérieure, qui est plus élevée que le dessous d'une hau- 



56.. 



