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teiir h, aura une pressiou barométrique moindre que ce dessous d'iuie 

 quantité égale à une très-petite colonne de mercure vj équivalente à une 

 hauteur d'air h pris à /" et à une pression B. Le dessus de l'onde voyagera 

 donc dans un air dont la pression sera B— /j, vj étant excessivement 

 petit. De j)lns, l'air diminuant de température à mesure qu'on s'élève, la 

 température de l'air que parcourt le dessus de l'onde ne sera pas t, mais 

 bien t diminué de la très-petite quantité ô, qui est la diminution de tempé- 

 rature correspondante à l'élévation h, laquelle mesure l'épaisseur de l'onde. 

 La température de l'air pour le haut de l'onde sera donc t — Q. \\ s'ensuit 

 que le rapport de réfraction de l'air que traverse le haut de l'onde sera 



, s B — >i I 



tandis que pour le bas de l'onde ce rapport de réfraction était 



, B I 



or, d'après la théorie, les deux chemins a' et a étant en raison inverse des 

 rapports de réfraction, on aura 



n .a . . \ + {m — \)- i + ( /h — i ) ■ 



N I + af ■ ^ '' N 1 -f- X (< — 9) 



ïj et 6 étant excessivement petits, le dernier terme de cette proportion 

 devient 



en négligeant à l'ordinaire les termes du second ordre /j et 0. Pour en finir 

 de suite avec ïj et 6, il est évident que v; étant la petite colonne de mercure 

 réduite à zéro, équivalente à une colonne d'air /; à <° et à B de pression, 

 on aura 



_ A R I 



d étant la densité du mercure rapportée à celle de l'air prise à zéro (on 

 peut prendre â= io5io). De même, soit M la quantité dont il faudrait 

 s'élever dans l'air pour avoir une diminutioii de température égale à i" cen- 

 tigrade dam In localilé et au moment de iobservation, on aura pour luie hau- 



