Pour JT = 3C , 



(l'on il vient 



o, et 



(906) 



p^-^t.^g-''^, 5 = e„e-^''« 







» Si la température de l'espace ambiant n'est pas nulle, mais 5,, et que 

 la loi (lu refroidissement reste la même, en posant S'„ = 9o — 6', et 5'= 5 — 5,, 

 nous aurons encore 6' = Q'^ e"' ". Mais si les masses m et tu' entre lesquelles 

 se fait l'échange ne sont pas égales ou diffèrent d'une quantité qui ne puisse 

 être négligée devant elles, la quantité de puissance vive ou de chaleur trans- 

 mise n'est plus proportionnelle à la différence des températures, et la loi 

 du refroidissement en particulier s'en trouve altérée. Dans tous les cas la 



vitesse du refroidissement dépend des rapports— ; et-- 



» 4° La quantité de chaleur contenue dans l'élément w d'un corps étant 



représentée par — 1'| à la température 0, celle que contient le corps tout 



entier sera - vf^^^m, et celle qu'abandonnera le corps pour un abaissement 



de température de d a Q' sera Q = - (f ^ — f^^)^'"- 



» Si on admettait que la vitesse v est la même pour tous les corps à la 



même température, Q serait proportionnel à ^^m et tous les corps auraient 



même capacité calorifique, ce qui n'est pas. Au contraire, l'équilibre des 

 températures a lieu entre deux éléments m et m' quand l'échange de puis- 

 sance vive entre eux a pour résultat un gain nul, c'est-à-dire lorsque 1 on 

 a d'une manière générale 



[m ■ 



m v- i>i> M= o, d ou nw = ni c = //. 



Dans ces conditions, les quantités de chaleur — (c,; — »'^-,) et ^ (l'J^- — t-J.?) 



perdues par deux éléments m et m' pour une même variation — Q' de tem- 

 rature seront en raison inverse de ces masses, ce qui nous conduit à l'égalité 

 des capacités calorifiques des atonies des composés de même formule ato- 

 mique, en admettant que pour ces corps m et m' soient proportionnels à 

 leurs poids atomiques. 



» 5° Deux éléments m et m' en équihbre de température avec un même 



