( «o?» ) 

 inoiivemeiit du point avec laxe des y positifs, on aura 



dx (•/)■ 



— = PSUlrt, ^irzl^COSrt, 



OÙ (' est la vitesse du point; donc les équations (2,) deviendront 



= -; 2 OjSUIA. t'COSrt . 



dr- de 



f tPz, di>. 



—rr = -r + 2 oj cos/ . l'siii rt. 



de- dt 



» La force accélératrice pour un point en contact avec la surface latérale 

 du rail consiste de celle de la gravité et du frottement. Les projections de 

 la prenuere sur un plan horizontal sont égales à zéro. La projection du frot- 

 tement latéral sur la direction de la pression latérale est aussi égale à zéro; 

 par conséquent, les équations (i) deviendront, en vertu de (4 ;, 



Fj. = ;- -t- 2 w sm A . t'cosa, 



■^ dl ' 



^^1 /^y = -f — 2wsinX. f siiirt, 



V, =: S, ; 2ruCOS/. fSUlrt. 



° dt 



a.r dv 



"" ^ de ■' de 



» Lorsque le mouvement est uniforme, on aura 



di'j dvy 



_ = o, - = o, 



donc 



I Pj. := 2 oj sin X . V cos rt, 



(6) \ P^ = — 2 wsin>. .ysiufl, 



. fy ^^ — 2 wbin A 

 \ p = 2C.J sinX. V. 



\jA dernière de ces équations montre que la grandeur de la pression ho- 

 rizontale est indépendante de la direction du mouvement, elle est pro- 

 portionnelle au sinus de la latitude et à la vitesse du point considéré; mais 

 la direction de cette force dépend de la direction du mouvement du point. 



