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tité égale à TT', de façon que les points T, T\ se confondent avec T, T, 

 (^g- 2). Dès lors le point A de la première figure se dédouble en une 

 corde A A' égale à TT'. Les deux courbes de la^^. 2 étant tracées, il suffît 

 de mener une droite d'ordonnée y pour construire la perturbation qui 



correspond à une impulsion qui a lieu à la distancey de la verticale; cette 

 perturbation est mesurée par la longueur du segment A'A intercepté. Le 

 second segment BB', égal et de sens contraire au premier, représente la 

 perturbation à la descente. 



» L'expression de la perturbation s'obtient par un calcul très simple. 

 Il suffit d'écrire l'expression de l'élongation du pendule amorti; de déve- 

 lopper le second membre en série, afin de négliger les termes du second 

 degré par rapport au temps /, et de résoudre par rapport à t; enfin de 

 différentier l'expression de t par rapport à l'amplitude a. On obtient ainsi 

 pour la perturbation l'expression 



= — T^-x, 



T étant la période, p, l'amortissement. 



» Cette formule donne d'abord les théorèmes énoncés plus haut ; elle 

 indique en outre que 9 est proportionnel à l'amortissement y.. 



» Il est donc avantageux de laisser le pendule osciller librement, de ne 

 pas augmenter, de diminuer même autant que possible l'amortissement. 

 On remarquera que l'on peut à la fois faire tendre y vers zéro et obtenir 

 la compensation entre deux perturbations consécutives ; ces deux per- 

 turbations restent égales et de sens contraire, tout en tendant isolément 

 vers zéro. 



)) 4. Par quels dispositifs peut-on réaliser une série d'impulsions instan- 

 tanées, égales, s'exerçant sur un pendule en un point déterminé de sa 

 course? On peut avoir recours soit à un dispositif électrique, que j'ai 



