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bobine traversée par la décharge d'une bouteille de I.eyde. La différence 

 de potentiel de l'excitateur, qui est nulle au début de la décharge ('). 

 passe, en une fraction extrêmement petite de seconde, à une valeur plus 

 ou moins grande, suivant le potentiel auquel le condensateur a été chargé; 

 si la bouteille a été chargée à un potentiel de 5o unités électrostatiques 

 C.G.S., les pôles de l'excitateur sont amenés au potentiel de 62 unités sta- 

 tiques C.G.S. 



» Les expériences étaient faites à l'aide du dispositif suivant. Le circuit 

 d'une bouteille de Leyde, comprenant une bobine d'extrémités B,, B-, est 

 interrompu par un excitateur principal I. Les extrémités B,, B^ sont en 

 contact avec les pôles d'un excitateur dérivé E. On maintient l'excitateur 

 principal dans des conditions constantes. On détermine la distance explo- 

 sive maximum à laquelle on peut éloigner les deux pôles de l'excitateur 

 dérivé, pour qu'à chaque étincelle principale en i on observe une étincelle 

 dérivée en E : 1° quand l'excitateur E n'est [)as éclairé; 2° quand il est 

 éclairé par la source de radiations ultra-violettes employée dans la mesure 

 de l'abaissement statique. Avec M. Lodge, j'appellerai cette distance maxi- 

 mum la distance critique de l'excitateur dérivé. 



» L'expérience montre que, si pour une décharge et un excitateur dé- 

 rivé déterminés, la distance critique est cl quand l'excitateur n'est j)as 

 éclairé, elle devient ^ -l- A quand l'excitateur est éclairé par les radiations 

 ultra-violettes, A étant une fraction notable de d. 



» On peut déduire de ces expériences l'abaissement des potentiels ex- 

 plosifs dynamiques à l'aide des propositions suivantes : 



» L Les potentiels static[ue et dynamique d'un excitateur, placé à l'abri 

 des radiations ultra-violettes, sont égaux entre eux. 



» Ce principe, généralement a<lmis. est vérifié par l'expérience à la 

 condition expresse qu'on le limite au cas où F excitateur n'est pas éclairé par 

 les radiations ultra-violettes. 



» Il se traduit par l'égalité 



(i) V3„ = Va,, 



Yjn désignant le potentiel explosif dynamique de l'excitateur non éclairé 

 pour la distancée; Vê„ le potentiel explosif statique du même excitateur 

 non éclairé et pour la même distance explosive S. 



» IL Le potentiel explosif correspondant à la dislance critique d île 



(') ConiiJles rendus, i6 juillet 1894- 



