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clusion, parce que, dans les cas en question, la fonction F (90, 'fa) n'est pas 

 arbitraire, mais nécessairement constante (indépendante de 92 et Çj). 



» L'intégrale (i) démontre que les franges d'interférence de deux ou 

 plusieurs rayons de ma théorie suivent toujours les lignes de force. Ce phé- 

 nomène résulte de la propriété de ces rayons, que, selon l'équation (3), 

 la vitesse de leur surface d'onde est proportionnelle au cosinus de l'angle 

 entre la direction de la normale et de la force statique électrique. 



» Pour trouver un cas où l'intégrale (i) ne représente pas des franges 

 d'interférence ou un procès encore plus compliqué, mais où elle représente 

 en effet, un rayon simple, il faut considérer non seulement la variable 6, mais 

 aussi les forces oscillantes, qui suivent dans une intégrale générale d'autres 

 lois que 6. 



» Une intégrale ne représente un rayon que sous les conditions sui- 

 vantes : 1" que toutes les variables ont les mêmes surfaces d'onde 0,; 

 2° qu'entre leurs amplitudes et leurs pliases existent des relations simples; 

 3° qu'on ne peut pas décomposer l'intégrale en deux ou plusieurs compo- 

 santes, qui sont évidemment des rayons simples. 



» Considérons le cas que toutes les variables sont indépendantes de y, et transfor- 

 mons les équations différentielles de ma théorie dans un système de coordonnées y, 

 (p, <J>, où J/ sont les surfaces équipotentielles, et <p les surfaces de la fonction conjuguée 

 de force. Soient ^0 la forme statique électrique et Mo proportionnel à la force statique 

 magnétique qui a la direction /. Alors il suffit de considérer les forces oscillantes W, 

 * (électriques) et M (magnétique), parce qu'avec celles-là les autres composantes ne 

 sont pas cohérentes. On a les équations 



A 6 = 



où m = — est le coefficient de transformation. La forme nécessaire, mais encore trop 



générale, des équations d'un rayon qui suit les lignes de force est 



6 == F(!p)cosX(f — es,), /nW—p.,F^{o)cosl{t — fi+o.,)-h/^-i, 



w* = p,F,(tf)cosX(< — ©iH-CTi), M —p3F3{o)cos\{l — 'Si-i-a^)-hMo, 



où Oi, «j, «a sont des constantes, et p„ ps, pj sont fonctions de ni, qui correspondent 



