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de I à 1,5 entre ces évaluations, mais les moyennes d'un certain nombre de mensura- 

 tions donnent des chifTres assez concordants. La longueur moyenne d'une ondulation 

 de la courbe est de i'"",3 environ, pour une distance de o™,4o à l'œil (il faut ensuite 

 traduire en dimensions rétiniennes les valeurs obtenues). Dans certains cas, on peut 

 observer des ondulations plus longues, mais les précédentes persistent en même temps. 

 » J'ai diversifié autant que j'ai pu les conditions de ces mesures, en modifiant 

 l'écart des lignes, la vitesse de rotation, la distance de l'œil. J'ai pu ainsi produire 5«r 

 la rétine des vitesses de progression des lignes claires, variant entrée™", 17 eto"™,6o 

 par seconde. Dans ces conditions, les longueurs des ondulations ont conservé sensi- 

 blement la même valeur rétinienne. La moj'enne de vingt-six expériences m'a donné 

 pour cette valeur o™",o54. 



)) Si l'on se reporte à ma dernière Note, on. sera frappé, comme je l'ai 

 été, de la concordance qui existe entre cette valeur et celle de la longueur 

 d'onde des oscillations rétiniennes, propagées par irradiation. En effet, 

 j'ai trouvé directement pour cette longueur d'onde 0""°, oSa environ. 



» Doit cette conclusion, qu'il s'agit évidemment, à moins d'une coïnci- 

 dence extraordinaire et bien improbable, du même phénomène dans les 

 deux cas. On peut donc supposer que les oscillations, constatées dans mes 

 recherches précédentes, sont dues à des vibrations transversales des élé- 

 ments rétiniens. Ces vibrations doivent avoir lieu dans des sens divers par 

 rapport à l'axe de chaque élément; mais, dans l'expérience actuelle, quand 

 la progression de la hgne lumineuse vient exciter dans le même instant 

 une nouvelle rangée d'éléments rétiniens, les déplacements transversaux, 

 que nous supposons accompagner les oscillations provoquées dans ces 

 derniers, ne peuvent avoir lieu dans la direction même de la ligne d'excita- 

 tion, dont les éléments, sollicités tous à la fois, se contrarient mutuelle- 

 ment; ils ne peuvent donc osciller librement que dans le sens perpendi- 

 culaire de la ligne d'excitation; mais, dans celte direction même, ils ne 

 peuvent pas se déplacer tout d'une masse du même côté, à cause de la 

 résistance du milieu, pas plus qu'un corps élastique quelconque ne subit 

 de déplacement de totalité, mais oscille, au contraire, successivement, 

 partie par partie, et tend à se diviser spontanément en concamérations, 

 vibrant par phases alternativement contraires. La même tendance exis- 

 tant pour la rétine, puisqu'elle possède ses vibrations propres, la nouvelle 

 ligne d'éléments excités se divisera d'elle-même, par économie d'effort, en 

 parties vibrantes dont chacune se déplace en sens inverse des parties voi- 

 sines, et dont la longueur est fixe, étant déterminée, d'une part, par la 

 fréquence des oscillations provoquées, d'autre part, par l'élasticité et la 

 densité du milieu (d'où dépend leur vitesse de propagation); cette lon- 



C. R., 1896, I" Semestre. (T. CXXII, N° 9.) 70 



