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» D'ailleurs, on remplace le lube de Crookes par la flamme du sel marin ; en posant 

 une heure environ à châssis ouvert avec une plaque orlhochromatique (sensible au 

 jaune et au vert), on obtient un cliché différent du précédent par une image supé- 

 rieure cannelée, élargie de plus de 7°"°, en négligeant même les parties peu intenses 

 des bords. Or, les apparences de fines franges du premier cliché se retrouvent ici entre 

 les cannelures plus larges, aussi bien, du reste, dans les dernières images diffractées 

 que sur les bords de l'image centrale, et la nature simple de la lumière employée 

 empêche de les regarder comme dues à la diffraction par le réseau; ce sont bien les 

 phénomènes d'ombres expliqués tout à l'heure. Ces mêmes images des bords de la 

 première fente ne sont guère visibles sur les clichés qu'on obtient à châssis ouvert, 

 soit avec la lumière ordinaire du gaz, soit avec la lumière même du tube de Crookes, 

 à cause de la complication que la nature des sources employées imprime aux canne- 

 lures de difîraction, surtout si la plaque sensible est orthochromatique. 



» L'élargissement par diffraction du faisceau supérieur, s'il existe sur le cliché 

 donné par les rayons de Rôntgen, ne dépasse pas | millimètre ou à peine \ de mil- 

 limètre. Or, un élargissement de ~ millimètre, i4 fois plus faible au moins que celui 

 que donne la lumière de la raie D, correspondrait à une longueur d'onde de oi^,o4. 



» Cela suffit pour conclure : Les rayons de Rôntgen qui ont impressionné 

 la plaque sensible à travers le volet de bois du châssis ne possèdent pas de 

 longueurs d'onde supérieures à 4 centièmes de micron ('). 



» IL Les rayons de M. Rôntgen sont-ils liés à un vecteur soit longitu- 

 dinal, soit transversal et, dans ce dernier cas, comment les polariser? 



M On ne peut songer actuellement à les polariser par réflexion, ni par 

 réfraction, ni sans doute par diffraction. L'émission et la diffusion seraient 

 peut-être à essayer. Il est, en tout cas, plus simple de tenter de les pola- 

 riser par absorption. 



» Soient deux lames cristallines, d'épaisseurs voisines, parallèles à l'axe, superposées 

 avec leurs axes parallèles. Partageons la surface de la lame supérieure en deux moi- 

 tiés et faisons tourner l'une d'elles de 90°. Le système des trois lames réalise à la fois 

 l'analogue des tourmalines croisées et des tourmalines parallèles. Avec une lumière 

 monochromatique l'amplitude i devient, au sortir d'une lame, pour les composantes 

 perpendiculaire et parallèle à l'axe, respectivement o et e, qui diffèrent s'il y a di- 



(') Les premiers clichés obtenus à So"" ou à 90™ du réseau, donneraient i ou 2 cen- 

 tièmes de micron pour cette limite supérieure si leur défaut d'intensité n'empêchait 

 d'en tirer une conclusion bien sûre. Dans le premier essai, la première fente était 

 assez fine pour donner des franges de diffraction avec la seconde en lumière ordinaire 

 (aussi bien dans les spectres dilfractés que dans l'image directe). Avec les rayons de 

 M. Rôntgen, ces franges de diffraction ont disparu, comme cela avait déjà été observé 

 par M. J. Perrin dans le cas de 2 fentes seulement, distantes de S"^"" avec une plaque 

 à 10™ au delà {Comptes rendus du 27 janvier 1896, p. 187 de ce Volume). 



