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 Pour obtenir simplement max.(j? — j-) et max._^, on a construit les 

 courbes sinusoïdales, représentées par les équations (3) et (4), et l'on a 

 mesuré graphiquement ces quantités. Une application numérique de ces 

 formules a donné pour D' une valeur de i2,'j5o^^, dans l'expérience où la 

 mesure des déformations du treillis avait fourni une valeur de i3 3oo''s. 

 C'est une concordance très satisfaisante en pareille matière. 



» Des équations (3) et (4), on déduit les lois suivantes : 



» L'intensité des efforts dynannques, produits par le passage d'une roue à un 

 joint des rails, est proportionnelle à la vitesse de marche, à l'angle que font 

 entre elles, au moment du passage^ les lignes de roulement des rails contigus; 

 à la racine carrée de la masse propre de la roue,j compris celle des pièces qui 

 lui sont liées saiis iittennédiaire élastique, et enfin à la racine carrée du coeffi- 

 cient de rigidité totale de la voie. 



» Ces lois sont d'accord avec les résultats de toutes les expériences qui 

 ont été faites sur deux ponts de système différent. 



M Les formules (3) et (4) conduisent, en outre, à cette conclusion sur- 

 prenante et qu'une expérience de laboratoire a cependant conlirniée : 



» Dans les limites des valeurs que la masse |j., interposée entre le rail et la 

 charpente métallique, peut avoir dans la pratique, son augmentation a pour effet, 

 non de réduire, mais au contraire d'exagérer les efforts dynamiques que les 

 ouvrages métalliques subissent par suite des passages des roues aux joints des 

 rails, 



» Les effets dynamiques dont il s'agit constituent un élément nouveau 

 à introduire dans l'étude et le calcul des ouvrages métalliques des chemins 

 de fer, et il a une importance très sérieuse, puisque les expériences ont dé- 

 montré que, dans certains cas, les efforts produits par les chocs aux joints 

 dépassent de beaucoup ceux dont on s'est préoccupé jusqu'ici. » 



THERMODYNAMIQUE. — Sur la tension des vapeurs saturées. 

 Note de M. E. Saurac, présentée par M. Cornu. 



« 1. Soit l'équation caractéristique d'un fluide 



f \ RT " 



(l) /; = 



où représente une lonction de la température absolue T qui décroît 

 lorsque la variable croît. En considérant i> e\ p comme l'abscisse et l'or- 



