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 certaines de ces grandeurs deviennent nulles et d'autres infinies, ce qui 

 conduit à essayer pour cette fonction !;> form? 



i=/(A)/'(B).../"(C-').../"(T). 



» On pourra dans une première approximation remplacer ces fonctions 

 de nature inconnue par une fonction plus simple remplissant les condi- 

 tions énoncées plus haut, uneexponenlielle, par exemple, dont l'allure se 

 prête généralement beaucoup mieux à la représentation des phénomènes 

 naturels que les premiers termes du développement en série habituellement 

 usité dans les cas analogues 



^ = a«bp...c-ï. ..T^ 



r 



» Cette fonction, considérée dins un intervalle assez petit pour se con- 

 fondre avec la formule exacte, donnera par diflérentiation 



dont il s'agit de déterminer les coefhcients a, (3, 7, . . ., 0. 



» Cette méthode, qui pourrait êire appliquée identiquement aux équi- 

 libres mécaniques et physiques, conduit à des coefficients a, ]3 généralement 

 simples, dépendant beaucoup plus de la nature des phénomènes considérés 

 que celle des corps particuliers intervenant dans l'équilibre. 



j) Le principe de l'opposition de l' ru lion et de la réaction que j'ai formulé 

 antérieurement uiontie qu'il doit en être de même pour les équilibres chi- 

 miques. Le coefficient delà température doit s'annuler et changer de signe 

 avec Q; ceux de la condensation doivent être fonction du changement de 

 volume entraîné par la disparition de chacun des corps. 



.) On peut aller plus loin et chercher à déterminer la valeur exacte de 

 ces coefficients en s'aidant du seul cas d'équilibre dont nous connaissions 

 les lois numériques d'une fiçon rigoureuse ; celui de V équilibre indi(^éienl 

 pour lequel la Thermodynamique dotuie la relation 



» Cette formule, identifiée avec celle donnée plus h sut et généralisée au 



