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dans laquelle la notation est : 



» n la valeur de ce que j'ai appelé CarnoCs Junction (fonctions de 

 Carnot) (*) pour la température actuelle du fluide; 



» i' le volume actuel d'une masse du fluide; 



» N sa chaleur spécifique, volume constant ; 



» R sa chaleur spécifique, pression constante; 



» .r l'inverse de la compresiilnlitë ; 



» e YexpimsibilUé ; 



» dt l'élévation de température produite par un accroissement soudain 

 de volume de (^ à c 4- dv. 



» Le sens-précis de j: et de e est très-clairement expliqué par l'équation 

 suivante : 



dp=: X 1- xedt, 



où d[) est le changement de pression produit par un changement de volume 

 infiniment petit, ch>, et un changement de température, dt. Cette seconde 

 équation conduit, par l'élimination de dv^ à une forme plus commode pour 

 la seconde des expressions (20) : 



, u-V^tlt , cvdij 



ai) = ou dl = ^-- 



' ev aie 



M Des expériences laites par le D' Joule et moi (**) ont prouvé que 



J . , . ... , . 



/< = î a une tres-petite approximation, si / marque la température 



d'après le thermomètre à air, a le coefficient d'expansion d'air, et J l'équi- 

 valent mécanique de l'unité thermale. Cela réduit l'équation précédente à 



qui est la forme que j'ai donnée dans une Lettre adressée au D' Joule, pu- 

 bliée dans \es Proceedintjs de la Société Ro/a le de Londres en juin iSS^, et à 



(') Exposé des Théories de Carnot ( Transactions de la Société Royale d'Edimbourg, 

 .849). 



( ** ) Sur les effets thermaux des fluides en mouvement ( Transactions de la Société Royale de 

 Londres, juin i853, juin i854j et juin 1861). 



