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l'état électrostatique le moment avant la prodiittion tle l'étincelle en F 

 (deux de ces surfaces sont indiquées schématiquement autour de B'E'). 



» Comme nous le savons, les éléments C et C ne reçoivent pas des 

 environs autant d'énergie qu'ils en envoient, il y a un amortissement dépen- 

 dant des conditions métalliques et gui, généralement, n'est pas le même 

 pour les divers éléments. On peut s'en convaincre facilement en partant du 

 fait expérimental qu'un circuit secondaire, placé dans le champ de l'exci- 

 tateur, a un décrément logarithmique beaucoup plus petit que celui-ci. 



» D'après cela, il ne faut pas admettre que l'amortissement de l' excita- 

 teur, déterminé expérimentalement par des recherches sur les ondes sta- 

 tionnaires dans le conducteur BE, et qui doit correspondre à un amortis- 

 sement moyen pour les éléments entre les plaques du conducteur, sera le 

 même que celui que l'on trouverait si l'on pouvait, conformément à l'arti- 

 fice de M. Hertz, calculer ce qui rayonne hors d'une sphère très grande 

 en négligeant la perte d'énergie due à la résistance des diverses parties de 

 l'appareil. 



» Suivons maintenant la quantité d'énergie, lâchée périodiquement par 

 les éléments entre les plaques du condensateur, qui s'avance en ondes le 

 long du conducteur pour être réfléchie enE. Essayons de pénétrer dans la 

 nature de cette réflexion et nous verrons un moyen d'expliquer une diffé- 

 rence paradoxale qui se présente entre quelques résultats expérimentaux 

 sur la longueur de la première demi-onde stationnaire comptée à partir 

 de E, obtenus, les premiers par des mesures avec des circuits secondaires, 

 les seconds par la détermination directe du potentiel le long du fd. 

 Comme on sait, MM. Sarasin et de la Rive (') trouvent cette longueur 

 trop courte; ils constatent une perte de phase par la réflexion, tandis que 

 les mesures sur le conducteur principal donnent la valeur sans cette perte. 



» Or l'énergie arrivée jusqu'au bout du fil va continuer à rayonner per- 

 pendiculairement à la force électrique, de sorte que la somme algébrique 

 d'énergie passant par un élément de surface est déterminée par l'expres- 

 sion de M. Poynting, c'est-à-dire elle suivra sensiblement les surfaces de 

 niveau, le fil étant supposé en jjossession, pour un moment, d'une charge 

 statique. Quelques-unes de ces surfaces sont indiquées dans la figure pour 

 le voisinage de E; des quantités d'énergie s'avancent simultanément sur 

 les surfaces et font un tour en E pour continuer ensuite leur marche dans 

 la direction opposée. 



(') Archii-es de Genève, t. XXIII, p. 2; 1890. 



G. R., 1893, I" Semestre. (T. CXVI, N° 16. ) lo5 



