( 877 ; 



formant un angle '\) entre elles, peut être représentée par une ellipse dont 

 l'équation en coordonnées obliques s'obtient en éliminant la variable t des 

 équations ci-dessus. On aura ainsi 



H^ + H; (^y - 2H, H, ^ coscp = k; iz sin" 



et, pour le rayon vecteur de cette courbe rapportée à son centre comme 



origine, 



p2 = H^ + H'; + 2H,HoCOsf 



)> On voit tout de suite que, dès qu'on fait 



COS^J/ = — 7^ coscp, 



le champ est représenté par une ellipse dont un axe coïncide avec un des 

 axes des coordonnées, et, d'autre part, dès qu'on fait en même temps 

 kA.^ = fc, I, et cos<\i = — coscp, ou bien 



^= i8o°— çp, 



c'est-à-dire que l'angle des bobines devient im angle supplémentaire de 

 la différence de phase, on obtient, pour le diagramme du champ, un 

 cercle. 



» Mais il est toujours possible de réaliser ces deux conditions. Car, en 

 admettant que les intensités I, et L soient différentes, on n'a qu'à dépla- 

 cer, dans le sens de l'arbre, l'une des deux bobines excitées par le cou- 

 rant I,, par rapport à l'autre, jusqu'à ce que la projection normale de 

 l'intensité de leur champ, c'est-à-dire de k, I, devienne égale à celle due à 

 l'autre paire de bobines, c'est-à-dire à /c^I,. De même, dans le cas où 

 l'on emploierait des anneaux Gramme, on obtiendrait le même réglage en 

 faisant tourner l'un ou l'autre des deux anneaux autour d'un diamètre 

 perpendiculaire à l'arbre, dans les limites qu'admet le jeu prévu de l'in- 

 duit. 



» Ayant réalisé le déplacement de l'une des bobines ou bien l'angle que 

 doivent former les deux anneaux Gramme, et, d'autre part, l'angle <\i des 

 deux champs, jusqu'à ce que la spire tournante ne soit le siège d'aucun 

 courant, l'une ou bien l'autre des premières valeurs nous donne le rap- 

 port des intensités j^j puisqu'elle nous donne la valeur de k, et de k.^. De 



