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 diminution du coefficient de compressibilité quand la température croit, 

 l'accroissement du coefficient de dilatation avec la pression, la vSriation 

 rapide du coefficient de pression avec la température, etc. 



» r.e diagramme montre qu'avant Sooo""" l'épanouissement du réseau 

 de l'eau a disparu; on peut prévoir que, sous des pressions plus fortes, ce 

 réseau irait en se resserrant, ainsi que cela a lieu depuis la pression nor- 

 male pour tous les autres liquides étudiés; on voit aussi que le retour aux 

 conditions normales se fait sous de faibles |)ressions par le fait d'une élé- 

 vation suffisante de température, de lellesorte que l'eau rentre dans le cas 

 des autres liquides sous des pressions d'autant moindres que la tempéra- 

 ture est plus élevée, et à des températures d'autant moins élevées que la 

 pression est plus forte. On peut dire que, dans les limites de o° à loo", 

 vers 3ooo""", les anomalies dues à l'existence du maximum de densité 

 ont disparu ; que, pour les lois qui avaient été renversées, ou l'ordre nor- 

 mal est rétabli, ou le renversement n'existe plus et le rétablissement de 

 cet ordre normal peut être prévu avec certitude. 



» On remarquera encore que les liquides ne sauraient acquérir un 

 maximum de densité sous l'influence de la pression, ainsi que l'avait pensé 

 M. Grimaldi pour l'éther, c'est tout le contraire qui a lieu; il est facile de 

 voir que, si les isothermes vont en convergeant quand la pression augmente, 

 et c'est le cas de tous les liquides étudiés sauf l'eau, le maximum de den- 

 sité, s'il en existe un à cette température, ne peut être que dépassé, c'est- 

 à-dire ne saurait exister que sous de plus faibles pressions. 



» Je reviens maintenant aux résultats fournis par les isothermes entre 

 o" et io° et à leur représentation graphique. 



» J'ai d'abord, en tenant compte de la variation de volume du piézo- 

 mètre, dressé un premier Tableau des pressions à volume constant; ces ré- 

 sultats ont été ensuite représentés par un diagramme (/ig. 3) dont chaque 

 courbe a été obtenue en portant les températures en abscisses, et sur 

 les ordonnées les pressions nécessaires pour maintenir constant à ces 

 températures le volume relatif à cette courbe. L'ordonnée à zéro étant 

 d'autant plus grande pour les courbes successives que celles-ci corres- 

 pondent à des volumes constants plus petits, on a transporté ces courbes 

 de manière à ce qu'elles partent toutes de l'origine, afin d'éviter la hauteur 

 exagérée qu'aurait eue le diagramme, et l'on a inscrit sur chacune d'elles 

 l'ordonnée initiale à zéro, qu'il faut ajouter à chaque ordonnée pour avoir 

 la pression correspondante. 



