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 sions de Vunitê de quantité : 



Il en résulte 

 , , Ûa _ A , --) 



^^> ô^,-m^^ ■ 



» Or j'ai démontré précédemment {Comptes rendus, t. CXVI, p. 802) 



nue —=. est nécessairement l'inverse d'une vitesse, et cela par de simples 

 * V^KK' 

 considérations d'homogénéité, indépendantes de la nature physique des 



coefficients 'k, k et k' (dont A, K et K' représentent les unités). De sorte 



que — '- est égal à i , et non pas à une vitesse; et cela doit être ainsi, l'unité 



de quantité d'électricité (comme celle de toutes les grandeurs possibles) 

 ne pouvant avoir au fond qu'une seule définition en dimensions. 



» Mais, en même temps, on voit bien, par la relation (1), que si l'on 

 trouve ordinairement et si l'on dit que le rapport ci-dessus représente une 

 vitesse LT~' , c'est parce qu'en faisant au préalable et arbitrairement k = 1, 

 k'^i, 7^ = 1 dans les lois de Coulomb et de Laplace, on a précisément réduit 



arbitrairement à l' unité V inverse d'une vitesse -;^^> qu'on n'a pas le droit 



v'kk' ^ 



de supprimer a priori. 



» On voit ainsi clairement, à ce qu'il me semble, comment et de quelle 

 manière, en quelque sorte artificielle, le rapport des unités de quantité dites 

 électrostatique et électromagnétique se trouve représenter une vitesse. 



)) On voit aussi que la vitesse représentée par y^^ est la même que celle 



A 



dont il s'agit dans les relations entre les deux systèmes d'unités considérés 

 depuis Maxwell; mais, sous cette forme, elle apparaît d'une manière qu'on 

 est en droit d'appeler rationnelle; car les coefficients k, k', 1 caractérisent 

 précisément l'influence du milieu sur les actions électromagnétiques, et 

 il paraît très logique et très naturel qu'une certaine fonction de ces coeffi- 

 cients puisse représenter une vitesse, comme, par exemple, celle de la 

 propagation dans ce milieu d'un mouvement électromagnétique; de même 



qu'une certaine fonction * A du coefficient d'élasticitéet de la densité d'un 



