( io54 ) 

 r= I, 



L^r = Lr 4- ar— Ly, — a, 



g-a(r-l) 



)) A la charge q, on substituera le potentiel y, en remarquant que, sur 

 ce plan, leur rapport est constant. On aura donc pour le potentiel la même 

 loi; et, si l'on exprime que les potentiels Y et j des ondes issues des deux 

 pôles sont égaux en valeur absolue en M, il viendra 



e-ao-i) g-a(P-l) p v 



•^ ' r ' R /■ j, 



d'oïl, en prenant les logarithmes, 



Y 



logR — logr+ (R — 7')7. loge = log-^ • 



)) On retrouve donc, théoriquement, l' équation de la ligne neutre tracée ex- 

 périmentalement, et l'on vérifie que chaque point de cette ligne est bien carac- 

 térisé par l'égalité des potentiels des deux ondes, en valeur absolue. On sait 

 d'ailleurs qu'ils sont de signes contraires. Il y a donc bien interférence le 

 long de la ligne neutre. 



)) De plus, cette relation détermine la signification des constantes expé- 

 rimentales 



A=aloge, C = log — • 



» Pour des conditions moyennes d'humidité du papier et du fonction- 

 nement de la bobine, les courbes donnent 



A = o,oo4, G = 0,9, 



l'unité de longueur est le millimètre; on tire de là 



a = 0,01 environ et Y, =: 8/, . 



» Cette inégalité entre les potentiels des deux bornes de la bobine peut 

 s'expliquer par la dissymétrie de l'enroulement du fil fin. 



)) Conséquence relative à la vitesse. — Soit M' un point voisin de M sur 

 la ligne neutre. On voit immédiatement que les accroissements des rayons 

 des deux ondes, pour passer de M en M', représentent les chemins 

 qu'elles parcourent dans un même temps, puisqu'elles se coupent d'abord 

 en M puis en M', par suite de la définition de ces points. 



