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» L'application des formules (i) et (2) au champ intérieur montre que 

 p, [x-x et j;!,^ sont nuls et que l'on a 



A . 



u., = - r. 



' * 2 



» Les formules (2) ne faisant intervenir que l'état du champ et les 

 propriétés du milieu au point (x,y, z), la constante A, qui entre dans la 

 formule de [a, ne peut dépendre que de la substance du conducteur en ce 

 point; et, comme l'expérience montre que la nature de cette substance est 

 sans influence sur le champ créé par le courant, A est une constante absolue. 

 Les unités étant choisies de telle sorte que A soit égal à 2, il en l'ésulte une 

 interprétation remarquablement simple de la densité [x de masse vecto- 

 rielle magnétique : j;- se confond, en grandeur et en direction, avec la den- 

 sité i du courant. 



« L'identité p. = f permet désormais, grâce au théorème énoncé au 

 début de cette Note, de calculer le champ magnétique créé par un courant 

 permanent de forme quelconque. Voici quelques vérifications intéres- 

 santes : 



» D'abord, dans l'expérience de Biot et Savart, la densité i du cour-ant 

 étant nulle à l'extérieur du conducteur, il doit en être de même de la den- 

 sité tj. de masse vectorielle magnétique. On trouve, en effet, par applica- 

 tion des formules (2) et (5 ) 



» En second lieu, si, dans l'identité (3), on remplace [j._^., [/.^. [j.. par les 

 composantes de la densité t du coui'ant, la relation obtenue exprimera que 

 le flux d'électricité entrant dans un volume quelconque est égal au flux 

 qui en sort dans le même temps. C'est bien là en effet une propriété du 

 courant permanent. 



» D'autre part, la règle bien connue, fixant la grandeur et la direction 

 de la force F^ qu'un champ magnétique / exerce sur l'unité de volume 

 d'un conducteur parcouru par un courant de densité i = [j., résulte de ce 

 qui a été dit plus haut au sujet de cette force Y^. 



C. R., 1893, r' Semestre. (T. CXVI, N» 25.) ^87 



