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tensité H; on amène cet axe à être parallèle à ce champ; quelle est l'in- 

 tensité i du courant induit? 



» Solution. — Le flux de force qui traverse le solénoïde au commen- 

 cement, étant nul, demeure constamment nul. 



» La valeur de i est donc donnée par l'équation 



il + L\-iii = o. 



» Deuxième exemple. — Un solénoïde portant n tours de fds par unité 

 de longueur est parcouru par un courant d'intensité i. Trouver la résul- 

 tante y normale à la surface de toutes les actions électrodynamiques exer- 

 cées par le solénoïde sur les éléments de courant qui couvrent l'unité de 

 surface. 



» Afin de résoudre ce problème, imaginons que le rayon R du solénoïde 

 subisse un accroissement réel ou virtuel clK, et écrivons tout d'abord que 

 le flux magnétique intérieur demeure constant. 

 » On a donc 



^R-H = const. 

 ou 



E=iH-f-2HRd/R=^o; 

 on sait d'ailleurs que 



H = [\r.ni. 



)) D'autre part, écrivons que le travail fourni par la forcey"est égal à la 

 diminution de l'énergie magnétique; il vient 



/2-RrfR = r/(77R-U), 



U étant l'énergie magnétique par unité de volume; on sait d'ailleurs que 



» En éliminant H et U et leurs dérivées entre les équations précédentes 

 et celles que l'on en déduit par différentiation, on trouve sans peine que 



=z27:n-r. 



» 5. Peut-on démontrer expérimentalement que les conducteurs de 

 résistance nulle se comportent en effet comme s'ils étaient imperméables 

 aux lignes de force? Au premier abord il peut sembler que cela soit impos- 

 sible, puisqu'il n'est pas en notre pouvoir de diminuer indéfiniment la 

 résistance spécifique des conducteurs dont nous disposons. 



» Cependant des expériences récentes de M. Hertz, instituées dans cet 



